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rcelche durch die Einwirkung der Elektrisierung etc 
Dies in die Formel I eingesetzt, ergiebt R = 3.10~ 4 cm. 
wenn wir für X die Wellenlänge des violetten Lichtes, 
40.10- 6 cm, nehmen. Dieser Wert R ist etwa 10 mal so 
gross, als sich nach der Theorie vermuten liess. ln meiner 
Dissertation habe ich auf Seite 45 Werte für den Radius der 
Tropfen angegeben, wie sie auf Grund der Theorie zu er¬ 
warten wären. Dabei wurde der Ri cha rz ’sche * 1 ) Wert für 
da® Elementarquantum s s* 129.10“ 12 C. G. S. benutzt. Nimmt 
man für das Elementarquantum denjenigen Wert, der den 
grössten Anspruch auf Genauigkeit und Sicherheit machen 
kann, nämlich den jüngst von Planck 2 ) berechneten 
£ ~ 469.10~ 12 C. G. S., so erhält man Werte, die etwas 
grosser als die angegebenen sind, nämlich 
C max 
4,13.10 ~ 5 
p min = 2,24.10~ 5 . 
Selbst bei diesen Werten bleibt also das oben angedeutete 
Iiss\orhältnis bestehen. Auf seine Erklärung kommen wir 
am Schlüsse zurück. 
'Wie bereits erwähnt wurde, hält J. J. Thomson die 
optische Methode für weniger gut geeignet zur Bestimmung 
der Tropfengrösse als die Methode des Sichsetzenlassens. Ich 
hm deshalb, da einige Wiederholungen der Versuche ganz 
ähnliche Ergebnisse hatten, zu der ersten Methode zurückge¬ 
kehrt und habe auf folgende Weise eine wenigstens ange¬ 
näherte Bestimmung der Senkungsgeschwindigkeit der Wolke 
versucht. 
AVenn auch eine scharfe obere Grenze der Wolke nicht 
wahrnehmbar war, so konnte jedenfalls ein Sinken des Kobels 
an sich beobachtet worden; und der Nebel verschwand, wenn 
er die Oberfläche der den Boden des Gefässes bedeckenden 
\Y asserschicht erreicht hatte. Bestimmt man nun die Zeit 
von dem Augenblicke, wo mit Elektrisieren aufgehört und 
der Dampfstrahl abgcstellt wurde, bis zu dem Augenblicke, 
wo der dichte Nebel beim Erreichen der Wasserschicht vor- 
1) ßicharz, Sitzungsber. Niederrh. Ges. 47. S. 114 1890 Wied 
Ann. 52. S. 385. 1894. 
I) M. Planck, Verb. d. deutschen phys. Ges. 2. Nr. 17. 8 245 
Dezember 1900 
