trée, soit seulement appuyée sur tout son contour, par 
une sphère qui la heurte perpendiculairement en son 
centre, au point de vue du calcul du plus grand dépla¬ 
cement de ce centre (c’est-à-dire de la flèche prise par la 
plaque) et de la hauteur du son fondamental du choc, 
résultats comportant des expressions approchées assez 
simples ; 
La théorie du choc longitudinal, par compression, 
d’une barre légère fixée à un bout et heurtée à l’autre, 
quand la vitesse du corps heurtant est assez grande pour 
qu’il survienne, vers la fin de la compression, de petites 
flexions de la barre ; cas où le mouvement du corps heur¬ 
tant est d’abord retardé comme celui d’un pendule dans 
sa demi-oscillation ascendante, pour devenir ensuite, dès 
qu’il y a flexion, uniformément retardé à fort peu près , 
jusqu’à complète annulation de la vitesse, après quoi se 
produit une détente présentant, en sens inverse, les 
mêmes phases ; 
5^^ L’étude du choc longitudinal d’une longue barre en 
forme de tronc de cône, par un corps massif qui la heurte 
à son petit bout Ce choc prend fin sans que le gros bout 
ait à intervenir et même avant que le mouvement y soit 
parvenu. La déformation la plus considérable se produit 
à l’endroit heurté, et dès le début du choc ou un certain 
temps après suivant que la masse heurtante est inférieure 
ou supérieure à une certaine limite. La contraction ou la 
dilatation de début égale le rapport de la vitesse initiale 
du corps heurtant à la vitesse de propagation du son le 
long de la barre ; etc. ; 
6 " L’extension aux solides hétérotropes les plus simples 
c’est-à-dire aux solides primitivement isotropes, et restés 
homogènes, que d’anciennes compressions inégales sui¬ 
vant trois sens rectangulaires ont définitivement défor¬ 
més, de toutes les solutions de problèmes d’équilibre 
interne données dans la première partie du volume pour 
un solide isotrope, solutions qui font ainsi connaître l’état 
mécanique de ces solides hétérotropes sollicités par des 
