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Magnetpoles x x y x z x . Die Verbindungslinie zwischen xy und 
x x y x z x werde mit r, die zwischen dem Kreismittelpunkt und x x y x z x 
mit r x und der Kreishalbmesser mit q bezeichnet. 
Nach bekannten Grundsätzen ist die Wirkung eines Strom¬ 
elementes ds gleich der Summe der Wirkungen seiner beiden 
Komponenten dx und dy. Werden diese als feststehend, der 
Magnetpol als beweglich betrachtet, so ist nach Obigem der 
von dx auf letzteren ausgeübte Bewegungsantrieb gegeben durch 
dx . / \ 
dw x = ya — sin \rx), 
r 
wo [i die Anzahl der im Bol enthaltenen magnetischen Ein¬ 
heiten, (j die Anzahl der in dx sich bewegenden Stromeinhei¬ 
ten und rx die Gradzahl des Winkels zwischen r und dx 
bedeutet. Setzt man für sin (rx) seinen Werth ein, und be¬ 
zeichnet man der Kürze halber y<s mit i so ist 
do) z 
. . dx V z x 4- (y x - y Y 
r r 
Setzen wir voraus, dass der in Rede stehende Pol ein 
Nordpol sei, so mag die Linie mn der Figur in Grösse und 
Richtung dem d<o x gleich sein. Man überzeugt sich leicht, dass 
diese Linie der YZ Ebene parallel ist, also keine der A'Axe 
parallele Komponente besitzt. Die parallel zur Z und zur 
LAxe gerichteten Komponenten dxn x z und dw/ erhält man aber 
wenn man d(o x bezüglich mit cos nmo 
y'-y 
\'z x + (yx - y ) 1 
und 
mit sin nmo — 
multiplicirt. 
Gleichzeitig ist erstere 
mit dem negativen Vorzeichen zu versehen, weil durch die¬ 
selbe z verkürzt wird. Sonach ist 
do) x T = — da> x cos nmo = - 
idx Q /1 - y) 
Z 
<hn? — d(o x sin nmo — 
i . dx . Z\ 
( 2 . 
Der von dy auf denselben Nordpol ausgeübte Bewegungs- 
antrieb ist in ähnlicher Weise ausgedrückt durch 
= t % ^L±ki 
