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ihre Konvergenz vollständig. Unter diesen Umständen ver¬ 
wandelt sich Gleichung 9 in 
2 n 
2TT 
() 
’2o- - 2 q- cos ff) 
J-f 
*<? i < 
clff 
2W (1 - cos <p)' 
2 /r 
l 
2l> 
o 
«/ • tff 
— GO. 
(14. 
Wenn also der Magnetpol im Stromkreise seihst liegt, dann 
wird die /^Komponente unendlich gross. 
Nach der Formel 13 wurde nun die /^Komponente der 
elektromagnetischen Kraft des Stromkreises für si = 0, = 0,1 
= 0,2a, - 0,4o, = 0,G(> u. s. w. his z { = 1,8{> und jedes Mal 
für /? = 0,lo, =0,2 o .... = 1,8(> berechnet. In der Nähe 
des Stromkreises und zwar bis zu einem Abstand = 0,3^ 
von demselben gal) die Rechnung wegen zu geringer Kon¬ 
vergenz der Reihen keine brauchbaren Resultate mehr, ob¬ 
schon sie bis zur hundertsten Potenz von a fortgesetzt wurde. 
Die brauchbaren Zahlen jedoch stimmten mit grösster Genauig¬ 
keit zu den Resultaten von direkten Messungen, welche nach 
einer hei einer andern Gelegenheit mitzutheilenden Methode 
angestellt wurden. So war eine gegenseitige Kontrolle zwischen 
Rechnung und Beobachtung gewonnen, und es konnten die 
durch die letztere gefundenen Zahlen auch für diejenigen Orte 
als zuverlässig betrachtet werden, für welche die Rechnung 
nicht mehr ausreichte. 
Die Tafel giebt nun eine graphische Darstellung dieser 
Ergebnisse. Sie ist in horizontaler wie in vertikaler Rich¬ 
tung in IS gleiche Theile, entsprechend den /> und den z { 
eingetheilt. Der Punkt 0 in der linken und unteren Ecke ist 
der Mittelpunkt des Stromkreises und letzterer durchschneidet 
aufwärtsgehend beim horizontalen Theilstrich X die Ebene der 
Tafel, während seine Ebene senkrecht auf dieser steht. In die 
Durchkreuzungspunkte dieses Koordinatennetzes wurden die 
durch Rechnung und Beobachtung gewonnenen Zahlen eingetra¬ 
gen. Dann wurden durch ein einfaches Interpolatiousverfahren 
