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ce cas il est facile de voit* qu’un mouvement de rotation 
devra suivre le choc et que les deux molécules se place¬ 
ront comme daus le premier cas, à plat. Le même phé¬ 
nomène se répétant, d’autres molécules viendront se 
joindre aux premières et l’on sera en présence d’un noyau 
de molécules vibrantes. 
Jusqu’ici nous ne voyons pas que ce noyau doive néces¬ 
sairement prendre une forme qui soit en relation avec la 
forme primitive de ses molécules intégrantes; cependant, 
si même les molécules s’entrechoquaient à l’origine dans 
des directions quelconques, il naîtrait de ce chef des 
mouvements de rotation qui s’éteindraient bientôt, les 
vibrations devant tendre à se faire dans les directions de 
moindre résistance, c’est-à-dire parallèlement aux côtés 
des molécules primitives. Les molécules elles-mêmes 
vibreront donc parallèlement à ces côtés, qui nous repré¬ 
senteront dès lors les axes du cristal naissant. Mais de 
ce que les vibrations ne se feront que parallèlement aux 
axes, il faut nécessairement que le cristal grandisse par 
l’application de tranches successives, suivant les lois de 
la cristallographie. 
On peut donc dire que la cristallisation est une pola¬ 
risation du mouvement vibratoire des molécules et que 
les axes cristallographiques sont les directions suivant 
lesquelles le mouvement est polarisé. 
Voyons quelles sont les conséquences qui en découlent. 
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Conséquences mécaniques . — Pour rendre la conception 
de ces conséquences plus aisée, considérons d’abord 
un corps colloïde ; nous savons que sa ténacité est la 
même dans tous les sens. L’état colloïdal trouve pour nous 
