147 - 
□□□□□□□ 
□□□□□□□ 
□□□□□□□ 
□□□□□□□ 
□□□□□□□ 
□□□□□□□ 
celui-ci pourra s’appliquer à tous les autres, mutatis 
mutandis. 
Imaginons donc un cristal isotrope et un cristal hétéro- 
trope et considérons une section faite dans chacun d’eux 
par un plan passant par deux axes du cristal ; ces axes 
seront quelconques pour le cristal isotrope et l’un d’eux 
sera l’axe optique pour le cristal hétérotrope. 
Le plan passant dans ces conditions par le milieu 
isotrope traversera une tranche de molécules et détermi¬ 
nera par sa section avec chacune 
d’elles un carré ; l’ensemble de 
ces carrés est représenté par la 
figure ci-contre. 
Ces carrés, par suite de nos 
hypothèses, ont leurs mouve¬ 
ments vibratoires polarisés pa¬ 
rallèlement aux deux axes qui 
se trouvent dans le plan sécant, et on doit admettre 
que leurs trajectoires suivant ces deux directions sont 
de même longueur, puisque leur masse est la même 
et que la température du cristal est uniforme: l’éther 
qui remplit les espaces intermoléculaires, étant frappé par 
des faces de molécules égales et animées de vitesses 
égales dans tous les sens, sera sollicité par des actions 
égales et on ne peut donc entrevoir de ce chef une com¬ 
pression plutôt dans un sens que daus un autre ; par 
conséquent, il n’y en aura pas. Seulement, par suite de 
ces mouvements, l’éther du cristal se trouvera dans un 
état de densité tout different de l’éther d’un autre milieu, 
de l’air, par exemple, chez lequel les molécules possèdent 
des espaces intermoléculaires considérables et participent 
