— 149 — 
dire que si l’on tentait de faire mouvoir en tous sens dans 
un liquide un système tel que celui représenté par une 
tranche de molécules parallélipipédiques, on rencontrerait 
une résistance bien plus grande au mouvement dans une 
direction perpendiculaire aux grandes faces des parai léli- 
pipèdes qu’au mouvement dans une direction perpendi¬ 
culaire aux petites faces. Si nous nous reportons mainte¬ 
nant au cas qui nous occupe, il est évident que l’éther 
opposera une résistance plus grande au mouvement des 
grandes faces qu’au mouvement des petites faces des mo¬ 
lécules ; et comme l’éther est un milieu élastique, il en 
résultera une compression plus grande dans un sens que 
dans l’autre ; l’élasticité de l’éther sera donc aussi plus 
grande dans une direction que dans l’autre et le cristal 
sera biréfringent. 
On pourrait objecter que, l’éther étant un fluide, une 
pression exercée sur lui dans un sens doit se transmettre 
également dans tous les sens ; mais cette objection n’est 
que spécieuse, car le principe de Pascal n’est applicable 
que dans le cas d’une pression stationnaire et non dans 
le cas d’une pression émanant d’un mouvement vibratoire. 
Il est évident que ces propositions ne sont fondées qu’à 
condition que les choses se passent d’une façon aussi 
simple que cette analyse le demande. Or, dans les consi¬ 
dérations que nous venons d’émettre, nous avons admis 
implicitement que les molécules du cristal vibrent en 
nombre égal dans la direction de chaque axe ; il n’est 
pourtant pas démontré qu’il doive en être ainsi ; le 
contraire est même plus probable, puisque la facilité des 
clivages n’est pas la même dans la direction de chaque 
axe. Ce point est capital, car il peut faire entrevoir pour- 
