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sions que nous appellerons d'une manière générale des tensions. 
En introduisant les forces d'inertie dans ce système en mouve- 
ment, l'équilibre sera rétabli dans toutes ses parties. Cherchons 
quelles en seront les conditions pour un élément parallélipipé- 
dique placé à l'origine des coordonnées, et dont les trois arêtes 
seraient les axes des x, des y et des z. Nous savons qu'il y aura 
six équations de condition; mais nous n'avons besoin de nous 
occuper ici que des trois relatives aux moments. 
Le parallélipipède est soumis à des tensions qui agissent sur les 
faces et que l'on peut supposer appliquées à leur centre, et à des 
forces agissant sur la masse et appliquées au centre de gravité. 
Décomposons les tensions qui sollicitent les faces voisines de 
l'origine en trois autres parallèles aux axes, et que nous dési- 
gnerons de la manière suivante : 
pour le plan des zy 
X, Y. Z, 
— zx 
X, Y, Z, 
— xy 
X3 Y3 Z, 
en les rapportant à l'unité de surface, de sorte que les tensions 
réelles sur la face zy, par exemple, seront Xi dzdy, Yj dzdy, et 
Zi dydx. Les tensions sur la surface parallèle seront : 
X, -h --'- dx ) dzdy ; {\\-\- --J dx ) dzdy : 
dx j \ dx / 
Ces trois forces sont nécessairement opposées aux trois précé- 
dentes dans l'état d'équilibre; nous donnerons le signe — aux 
premières, et le signe + aux secondes : 
On aurait un résultat semblable pour les deux autres faces, 
sauf les changements des indices des forces et des coordonnées 
dx, dy, dz. 
Si l'on prend les moments de ces tensions et des forces qui 
agissent sur la masse par rapport à un axe parallèle aux x et 
passant par le centre de gravité de l'élément, on trouve que la 
