THEORIE DE LA DOUBLE REFRACTION. 133 
plupart de ces moments sont nuls, parce que les forces passent 
au centre, ou parce qu'elles sont parallèles à l'axe, ou parce 
qu'elles le rencontrent. En définitive, il ne reste que deux groupes 
de forces. Le premier est : 
— 'L\ dxdz et -\- l'Li -\- -^ dy\ dzdx 
dont les moments sont : 
+ Z.^ dœ dz -^^ -1- ( Zo + — — dy J dzdx - 
-' \ dy / £à 
mTen ajoutant et négligeant le terme du quatrième ordre : 
+ Z2 dxdydz . 
Le second groupe est : 
Y3 dxdy + ( Y3 4- --- dz ) dxdy 
\ dz / 
dont les moments sont : 
dz / dY-. \ 
Y3 dxdy — — f Y3 + , ' dz j dxdy 
et dont la somme, débarrassée de l'infiniment petit du quatrième 
ordre, est : 
— Y3 dxdydz . 
L'égalité des moments nécessaire pour l'équilibre exige donc 
qu'on ait • 
Z, = Y3 . 
