THÉORIE DE LA DOUBLE U]';FIIA(:TI0X. I4l 
et puis : 
Am , Bn . Cp 
cos // = -— - ; cos [j/ — -77 ; cos V = — . 
Ces angles sont égaux à ceux que nous avons trouvés et désignés 
par X, \)., V, pour la force P. Donc, dans cet ellipsoïde, la dilata- 
tion est dirigée suivant le rayon vecteur, et la force élastique 
développée est dirigée suivant la normale au point où aboutit ce 
rayon vecteur. 
Vitesse de propagation. — Lorsqu'un ébranlement est produit 
dans un milieu homogène et d'élasticité constante dans toutes les 
directions, le mouvement qui en résulte se compose de deux 
genres de vibrations, les unes longitudinales accompagnées de 
dilatations et contractions semblables à celles qui produisent le 
son dans l'air, les autres transversales, sans changement de den- 
sité. Ces vibrations se propageant avec des vitesses inégales, se 
séparent et constituent deux oudes distinctes. La vitesse de pro- 
pagation des oudes transversales est donnée par la formule 
(4) 
W 
v/| 
E étant l'élasticité du milieu et K sa densité. 
Quand la propagation des ondes se fait dans un milieu d'élas- 
ticité variable comme l'éther dans les cristaux biréfringents, la 
vitesse varie avec la direction ; mais comme l'élasticité est cons- 
tante dans chaque direction , ou peut admettre qu'une vibration 
persistante, c'est-à-dire une vibration qui conserve une orienta- 
tion fixe se propagera dans une direction déterminée et constante 
dont l'élasticité sera invariable, et par conséquent avec une 
vitesse conforme à la formule ci-dessus. Cette hypothèse, qui 
devra être vérifiée à po^^eWore, constitue une imperfection de 
cette théorie; nous n'avons pas cherclié à l'atténuer parce qu'elle 
existe dans toute les théories, même dans celle qui a donné la 
formule pour les milieux d'élasticité constante, car cette expres- 
sion de la vitesse de propagation ne tenant pas compte de la 
vitesse de vibration, ou de la longueur d'ondulation, donne des 
vitesses égales pour toutes les couleurs, ce qui est contredit par 
