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le fait de la dispersion. Nous sortirons de celte difficulté en ne 
considérant ici qu'une lumière homogène, c'est-à-dire de couleur 
constante, et ne donnant lieu à aucune décomposition dans le 
prisme. 
En nous reportant à l'ellipsoïde inverse, nous avons : 
d'où il suit que 
ES^zzl et E = g-2, 
^ = \/é = -sV/s- 
Double réfraction. — Ces préliminaires posés, nous pouvons 
suivre la marche de la lumière dans une substance biréfrin- 
gente. Considérons une vibration dirigée suivant un rayon vec- 
teur faisant avec les axes les angles m, n,i?. Nous avons vu 
que la force élastique P correspondante est dirigée suivant la 
normale à l'extrémité de ce rayon dans l'ellipsoïde 
Ces deux lignes, l'une normale, l'autre rayon vecteur dans l'el- 
lipsoïde ci -dessus, déterminent un plan N qui joue un rôle 
important dans cette question. Elles forment un angle que nous 
avons désigné par e et qui n'est égal à zéro qu'aux six points qui 
sont les sommets de l'ellipsoïde ci-dessus. Quand donc la vibra- 
tion est orientée suivant les axes, la tension élastique a lieu 
dans la même direction ; le mouvement peut se continuer et se 
propager parallèlement à lui-même sans aucune déviation; la 
vibration remplit la condition de persistance nécessaire pour 
devenir rayon de lumière polarisée. 
Supposons maintenant que la vibration ne soit pas orientée 
suivant un axe de l'ellipsoïde, et qu'elle ait lieu dans une direc- 
tion quelconque. Pour étudier ce cas, faisons passer un plan par 
la direction de cette vibration, et cherchons à quelles conditions 
il pourra être plan de propagation d'une onde lumineuse. Pour 
que la vibration soit persistante, il est nécessaire qu'elle soit 
soumise seulement à des forces de même direction qu'elle, ou 
à des forces normales au plan de l'onde, puisque celles-ci sont 
