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IL Chaleur spécifique à volume constant des fluides satu- 
rés. — La théorie des propriétés thermiques des fluides saturés 
ne peut être faite qu'à la faveur d'une hypothèse sur une cha- 
leur spécifique*. 
Celle de M. Raveau, qui conduit à des conséquences que j'ai 
vérifiées antérieurement, suppose que la chaleur spécifique à 
volume constant reste finie même à la température critique. 
Mes expériences permettent de vérifier directement l'exactitude 
de cette hypothèse. 
Pour un poids, égal à 1 gramme, d'un mélange de liquide et 
de vapeur saturée de titre â?, en appelant C^ la chaleur spéci- 
fique à volume constant et l la chaleur latente de dilatation, 
on a ; 
dQ — Gxd^+ Idv . 
J'appelle C^ et C, ce que devient Cx quand, dans son expres- 
sion, on fait successivement â? =: et x:izl. On a : 
(/&) \jx "^^ ûCkjh -\- (1 — OC) LtQ mr ûc (L<i — \aq) -\- (-jQ , 
équation facile à interpréter. Si C^ et Ci restent toujours finis, 
il en sera de même de Gx', Cq et G, peuvent être calculés au 
moyen des formules 
/o\ n 7 ^^ r^ , du' , T , 
(3) Co =: m — ^ — - , C, = m' — ; — , l zz 
d^ dO u' — u 
m désignant la chaleur spécifique du liquide saturé à 0°. 
L'examen des nombres montre que la chaleur spécifique à 
volume constant C^ reste pendant longtemps très peu différente 
de la chaleur spécifique m du liquide saturé ; elle est positive 
et plus petite que m et va constamment en croissant, en restant 
fondue, jusqu'à la température critique. 
Quant à la chaleur spécifique à volume constant de la vapeur 
saturée G,, elle est toujours positive comme Go, mais prend 
aux basses températures des valeurs très élevées qui décrois- 
1. On a supposé successivement que la ciialeur spécifique du 
liquide (Mathias), puis que la chaleur spécifique à pression cons- 
tante (Duhem), puis que la chaleur spécifique à volume constant 
(Raveau), restait toujours linie, même à la température critique. 
