SÉANCE DU 21 AVRIL 1898. 119 
numérique, nous pouvons écrire que, en équations de dimen- 
sions, 
t — \\ 
c'est-à-dire qu'une teinpérature t est homogène au carré 
d'une vitesse. 
Si nous transformons cette déduction en hypothèse, et nous 
rappelons que toutes les molécules d'un corps ont la même 
masse, nous pouvons dire : 
1° La température d'un corps est proportionnelle ou équiva- 
lente au carré de la vitesse de ses molécules ; 
2" La théorie mécanique de la chaleur n'a pas besoin de con- 
firmations; elle est implicitement comprise dans l'hypothèse 
t — YK 
On voit, par exemple, que le principe de G.Trnot est une 
identité, chute de température, de puissance vjve ou de travail 
étant équivalentes. 
La notion abstraite de l'entropie est ramenée à une grandeur 
physique ; elle devient la masse du corps. 
L'entropie étant, en effet, égale à — ■> nous avons 
Les phénomènes de dilatation calorifique, de changement 
d'état des corps, se mesurent mécaniquement par l'accroisse- 
ment de vitesse de leurs molécules et par la variation de pres- 
sion qu'ils exercent sur le milieu environnant, et au sein duquel 
ils se dilatent. 
Nous pourrions multiplier les exemples, mais ceux qui pré- 
cèdent sont suffisants pour faire comprendre les déductions' 
remarquablement simples que l'on peut tirer de cette hypo- 
thèse, qui fait de la température une fonction physique de l'état 
de mouvement des molécules des corps. 
DEUXIÈME HYPOTHÈSE. 
La deuxième hypothèse est déduite de la comparaison des 
équations statique et dynamique de la force. 
