SÉANCE DU 21 AVRIL 1898. 121 
L'égalité (1) nous fournit une autre déduction plus générale 
au point de vue théorique. 
Nous pouvons, en effet, l'écrire sous la forme : 
(2) ^-^ 
L2 
Or, — est le carré d'une vitesse. 
1 
M 
Le rapport — est un potentiel. 
Là 
Nous pouvons donc dire : le carré d'une vitesse est équiva- 
lent à un potentiel. 
C'est une relation qui fond en une seule et même loi, non 
seulement les équations de Kepler et de Newton, mais les rela- 
tions statiques et dynamiques qui régissent les effets des fojces 
sur les masses, ou mieux de l'énergie sur les masses, car la 
notion de force, qui n'est qu'une abstraction mathématique, est 
appelée à s'effacer devant l'énergie, qui a une existence réelle, 
dont nous connaissons l'indestructibilité et dont nous avons pu 
mesurer certaines équivalences. 
Si nous appliquons l'équation (2) à l'examen de la constitu- 
tion des corps homogènes, et nous rappelant que le carré de la 
vitesse des molécules est équivalent à la température, nous 
pouvons dire : 
La température des corps représente le potentiel relatif 
de leurs molécules. 
La transmission de la chaleur d'un corps chaud à un corps 
froid, l'impossibilité du phénomène inverse, sans l'intervention 
d'une énergie, sont une conséquence de cette définition de la 
température. 
L'énoncé que nous venons de formuler, « la température des 
« corps représente le potentiel relatif de leurs molécules », ré- 
sume nos deux hypothèses. 
Il est facile de voir qu'indépendamment des avantages indi- 
qués précédemment, il en a beaucoup d'autres dont nous résu- 
mons les principaux. 
La température étant reliée matériellement à l'état de mou- 
vement des molécules, c'est-à-dire à la pression de la surface 
