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sommet K de la courbe des densités et l'angle a. On y arrive 
connaissant : 1° deux ou plusieurs densités de liquide à des 
températures inférieures ou égales au point d'ébullition nor- 
male * ; 2° la température critique ; 3° la marche approximative 
de la tension de vapeur en fonction de la température. 
A la densité de liquide B relative à ï" =z 273 4--^ correspond 
la densité de vapeur saturée S'; cette densité, si petite qu'elle 
soit par i^apport à S, n'est jarnais négligeable dans le calcul 
exact de tg a. On la calculera par l'application des lois de Ma- 
riotte et de Gay-Lussac, connaissant la densité de vapeur du 
corps considéré. Pour les températures réduites supérieures ou 
égales à 0,57, il sera bon d'introduire un facteur de correction 
tiré des expériences de M. S. Young et que je donne dans le 
Mémoire complet **. 
Soient B» et S'i, §2 et S'2, B3 et S'g, ... les couples de densités 
relatives aux températures ^1, i^a, ^3, ... la loi du diamètre rec- 
tiligne s'écrit : 
.ON i\+^'i)-i^2 + ^\) _ (S, + SM-(Ss + S^3) _ _ . 
^^ 2{t,-t,) - 2{t,-t,) -''- 
Les rapports égaux (2) ne sont autre chose que l'expression du 
coefficient angulaire des différents segments du diamètre recti- 
ligne, lesquels doivent donner des valeurs sensiblement iden- 
tiques de tg a. Cette quantité étant connue, l'équation (1), d'une 
part, et l'équation du diamètre rectiligne constituent deux 
équations à deux inconnues a et A. La résolution donne : 
(3) a= « « 
2l^ ^^^ *'^ TT^ ^^^ ^'^ 
* Ce sont précisément les densités de liquide déterminées à la façon 
ordinaire — sous la pression de l'atmosphère — et qui par consé- 
quent se rapportent à un liquide légèrement comprimé; mais l'erreur 
par excès qui en résulte est tout à fait négligeable pour le but à 
atteindre ici. 
** Inséré dans le Bulletin de la Société royale des sciences de 
Liège pour 1899. 
