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de l'équilibration, puisque, dans les grandes vitesses, celui-ci 
devient négligeable. Ce point de fait a la plus grande impor- 
tance : il nous enseigne que dans le travail intérieur du rac- 
courcissement musculaire l'énergie dépensée est en grande 
partie stérile, et qu'il sera nécessaire de faire intervenir un 
coefficient de dissipation dans l'équation de la dépense 
totale. 
On pourrait d'emblée soutenir, en invoquant l'expérience, 
que la dissipation du muscle en mouvement augmente propor- 
tionnellement à la vitesse et s'ajoute à la dissipation du travail 
statique contemporain. Mais cette formule serait trop synthé- 
tique, et il est nécessaire de discerner toutes les causes de dissiT 
pation qui doivent former les termes de l'équation définitive. 
Expression du tratail moteur et du travail résistant — La 
valeur du travail effectué par un muscle soulevant une charge 
ou la soutenant dans sa chute nous est donnée par le théorème 
des forces vives. Quand une masse libre est sollicitée par deux 
forces contraires, la difî'érence des travaux des forces est égale 
à la force vive de la masse. On a ainsi, en désignant par F et 
F' la force du muscle dans les deux phases de son travail, 
¥h = PH + ô ^^^ (travail moteur ou positif); 
¥'h = PH — - mv^ (travail résistant ou négatif). 
Ces équations empruntées à la mécanique générale, nous 
donneraient directement la valeur de F et de F', si nous ad- 
mettions que le mouvement est uniformément accéléré; mais 
le muscle doit garder la liberté de sa vitesse, et notre équation 
doit prévoir tous les cas. Or, dans tous les cas, la force F com- 
prend la force équilibrante P et la force accélératrice que le 
muscle produit au début de son mouvement ascensionnel. En 
efî'et, pour faire passer la vitesse de o à î?, le muscle emploie 
une force accélératrice appliquée pendant un temps 6. La force 
étant constante par définition, le mouvement est uniformément 
