DE LA DÉPENSE DANS LE TRAVAIL MUSCULAIRE. 283 
accéléré jusqu'à l'instant et possède une accélération y- Or, 
la mécanique générale nous enseigne qu'une force capable de 
donner à une masse m une accélération y est égale à my. Au 
début de la descente, cette même force est consentie par le 
muscle à la pesanteur et s'ajoute avec le signe moine. Nous 
pouvons donc écrire 
F z= P + WY 
F' = P — mY. 
Quant à la dépense ou à l'économie attachée à la production 
ou à la libération de la force mY, elle est, comme dans l'équi- 
libration pure, fonction du temps, de l'intensité de la force et 
du coefficient de dissipation. Elle est donc égale à amYO = y.mv. 
Nous avons ainsi atteint toutes les causes de dissipation qui 
interviennent dans le travail musculaire, la force équilibrante 
P, la force accélératrice, le travail et la force vive. 
Mais nous pouvons et nous devons négliger ce dernier 
terme, qui n'a pas à intervenir dans les formes du travail ver- 
tical qui ont été considérées en physiologie. Tel est, par exem- 
ple, le cas des expériences classiques de Béclard et de M. Ghau- 
veau sur la thermodynamique musculaire; tel encore le tra- 
vail effectué à l'aide d'un treuil, ou enfin celui d'un homme 
qui monte et descend alternativement sur un escalier. Dans ces 
diverses manières de travailler, les muscles laissent s'étein- 
dre passivement la force vive qui ne leur coûte rien, tandis 
qu'ils l'éteignent activement à la fin de la descente, en sorte 
que le travail devient PH — - mv'^ -f - mv^ zz PH. Le tra- 
vail est donc le même dans les deux cas, et nous pouvons 
maintenant faire la somme de la dissipation en la désignant 
par A cà la montée et par M à la descente. Il vient : 
A = aP^ + mz?-f a'PH, 
A' =aP^ — amî; + a'PH, 
expressions dans lesquelles a et a désignent, 11 ne faut jamais 
l'oublier, des coefficients de dissipation. 
