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Pour avoir la dépense totale, il suffit, conformément au théo- 
rème précité d'ajouter PH avec son signe dans les deux équa- 
tions. Il vient ainsi : 
(1) D = aP^ + 0L7nv 4- a'PH + PH (dans le travail positif). 
(2) D' = aP^ — amv + a'PH — PH (travail négatif). 
On remarquera que lorsque aP^ = oLmv, on a ^ =: gi, ce qui 
veut dire que le muscle laisse tomber librement la charge et 
s'abstient de la soutenir. Dans ce cas, sa dépense d'équilibra- 
tion est nulle. C'est ainsi que procède spontanément un homme 
qui descend un escalier. Pour passer d'une marche à l'autre, il 
s'abandonne à peu près entièrement à la pesanteur pour rece- 
voir le choc de sa chute en abordant chaque marche. 
La courbe des équations (1) et (2) est une ligne droite, et, 
sur ce point, il serait intéressant de la comparer avec les cour- 
bes expérimentales. Ce serait sans doute, l'occasion de surpren- 
dre les nouvelles causes de dissipation qui viennent altérer la 
régularité de la courbe. Mais nous ajournons cette étude pour 
laisser à celle d'aujourd'hui son caractère purement théorique. 
Les équations (1) et (2) contiennent des conséquences du 
plus haut intérêt. 
Ajoutons les membre à membre, il vient : 
(3) D-f D' = 2aP^ + 2a'PH. 
Si dans le même temps t le muscle fait n contractions, la 
dépense devient 
D -f D' zz 2aP^ + 2^aTH . 
D'où il suit que la dépense augmente avec le nombre des 
contractions. Cette loi se confond avec celle de réchauffement 
musculaire, et M. Chauveau l'expliquait autrefois par l'inter- 
vention du travail croissant des plaques terminales motrices. 
Remarquons, en passant, que la somme 2aP/ + 2na'PH 
n'exprime que de la dissipation, ce qui est assez naturel, puis- 
que le muscle, ramenant toujours la charge à son point de 
départ, a fait un travail absolument stérile. 
