CALCUL d'un volant. 329 
Eq remplaçant M par sa valeur tirée de la relation (7), il 
vient : 
E . I . Aa = [Mo — S . r . (cos ç — cos a)] rrfç 
Par raison de symétrie, il faut que la somme des rotations de 
tous les éléments compris entre A et B soit nulle. 
On a donc : 
A [Mo — Sr fcos cp — cos a)j rd(^ = 
d'où l'on tire 
(9) Mo a — Sr (sin a — a cos a) = 
et puisque 
(4) S = 
Pr(sina-«cosa)^^ 
2. sin a 
(10) P.r(sina-acosa)_ 
2x sin a 
Dans l'hypothèse d'une articulation aux points Ai A2 A3, 
nous avons vu que la courbe des pressions dues aux forces P 
était le polygone régulier Ai A2 A3 En réalité, à cause du 
moment d'encastrement Mo, la force S est déplacée parallèle- 
ment à elle-même d'une quantité ^> = — ^ et la ligne des pres- 
sions réelles des forces P est un autre polygone régulier 
A\ A'2 A' 3 dont les côtés sont parallèles à ceux du premier de 
ces polygones et distants de ceux-ci de la longueur cons- 
* * ^ Mo 
tante h zn — . 
Ce rapport —^ peut se déduire de la formule (9) et ne dépend, 
comme on le voit, que de l'angle a. Par conséquent, la courbe 
des pressions réelles des forces P est indépendante de la di- 
mension des bras. Elle ne dépend pas non plus de l'intensité 
des forces centrifuges/?. 
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