350 MÉMOIRES. 
toutes les définitions, puisque deux est le minimum de termes 
que puisse comporter une relativité ou un rapport. 
Si ce but idéal est atteint, nous disposerons alors d'un instru- 
ment critique dont l'acuité et la précision ne sauraient être 
dépassées en principe par aucun autre mode d'investigation, 
puisqu'à la simplicité absolue des constituants s'ajoute la 
rigueur mathématique de la définition de tous les composés 
que les deux éléments constitutifs permettent d'expliciter. 
La science classique donne actuellement aux grandeurs mé- 
caniques et physiques trois composants : la masse M de la loi de 
Galilée ou postulat de la force, la longueur L et le temps ï. 
Ces grandeurs dites fondamentales sont en même temps con- 
sidérées comme absolues et comme entièrement indépendantes 
les unes des autres, de sorte que si notre univers avait des 
dimensions différentes, la masse de la matière ne serait pas 
changée. 
Ces hypothèses sont la base du système G. G. S. et les expres- 
sions mathématiques qui représentent des grandeurs quel- 
conques en fonction M, L et T sont dites : équations de dimen- 
sions. 
La notion de dimension remonte au début du dix-neuvièmo 
siècle. 
Pour vérifier les résultats du calcul, Fourier, dans sa Théorie 
de la chaleur^, attribua une dimension à chaque grandeur, en 
s'inspirant du principe de l'homogénéité mathématique. 
Le célèbre géomètre dit, en effet : « Les ternies d'une même 
équation ne pourraient être comparés s'ils n'avaient pas le 
même exposant de dimension. » 
C'est à l'aide de cette donnée féconde que Fourier a étudié les 
expressions dans lesquelles figurent les coefficients calorifiques 
de conductibilité ainsi que la capacité calorifique qu'il représen- 
tait comme suit en fonction de la longueur, du temps et de la 
température. 
1. Mémoires de V Académie des sciences, 1811; Théorie analyti- 
que de la chaleur, 182 î; Œuvres de Fourier, publiés par G. Dar- 
boux. Paris, 18S8, t. I, p. 137; Théorie de la chaleur, 160 à 163. 
