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d f ML-3, il en résulte que le rapport -^-tfTpTFtTfrt^i la 
grandeur q =f= L^T-*, n'est pas utilisée par la mécanique classi- 
que comme mesure des propriétés spécifiques de la matière; 
cette mécanique ne peut donc expliquer la portée générale du 
rapport ^ . 
La mécanique naturelle montre au contraire de façon directe, 
que ce rapport est une mesure indirecte de q de chaque molé- 
cule, c'est-à-dire une caractéristique du mouvement propre 
des ions négatifs autour de leur noyau central. 
J'avais indiqué il y a quelques années l'homogénéité 
F t MLT--2 1 L*T-4 1 i^ X g t ^1^'. 
La remarque précédente sur le rapport ^ = ^ nous permet 
d'écrire F := ^, c'est-à-dire de fournir l'expression de la force 
(m 
transmise par un milieu, en fonction des propriétés physiques 
de ce milieu. 
Ce résultat est d'ailleurs en concordance avec ce fait que la 
conductibilité thermique est elle-même une fonction directe de 
la viscosité. 
La mécanique naturelle permet donc de s'affranchir, dans 
certaines limites, de la condition de Vinaltérance^ des milieux 
qui pèse d'autant plus lourdement sur les interprétations de la 
mécanique classique que ses postulats ne tiennent pas compte 
du rôle des milieux. 
Cette insuffisance des ."principes classiques permet de com- 
prendre pourquoi l'idée de masse absolue est en contradiction 
avec l'expérience dans laquelle Kauffmann a montré que la 
masse des ions varie avec leur vitesse et peut devenir infinie si 
les électrons sont au voisinage de la vitesse de la lumière, soit 
300000 kilomètres par seconde. 
1. P. Juppont, Essai d'Energétique (Mémoires de l'Académie des 
sciences de Toulouse, 1901, p. 235). 
