350 MEMOIRES. 
Cette critique, très superficielle, admet que les mouve- 
ments- de la masse gravifique, dans l'atmosphère, suivent 
les mêmes lois dans les milieux intermoléculaires; et, elle 
attribue à la valeur L 2 T -2 une valeur absolue au point de 
vue du travail. 
Or, il n'en est ainsi que dans la dynamique théorique; et 
cette branche de la mécanique suppose que les mouvements 
des corps sont réalisés dans un milieu absolument sans résis- 
tance. 
De cette hypothèse, qui est implicitement contenue dans 
les postulats de la mécanique classique, résulte une gran- 
deur spaciale, particulière du potentiel : c'est la valeur 
È — L 2 
L~ T 2 ' 
ou e = t? a , qui aboutit à la loi de Newton et au postulat de 
la force, c'est-à-dire l'indépendance absolue de la masse. 
Cette loi est celle de tous les milieux inaltérants l , c'est- 
à dire des milieux qui transmettent intégralement l'énergie 
qu'ils propagent sous sa forme initiale. 
Dans ce cas idéal , le coefficient d'équivalence —$ = 1 , comme 
le pouvoir inducteur spécifique k = l dans le système élec- 
trostatique et la perméabilité magnétique y. = 1 dans le sys- 
tème électro-magnétique. 
Mais dans tous les milieux réels qui font payer le service 
qu'ils rendent, et absorbent une partie de l'énergie qu'ils 
propagent en la transformant en chaleur, le coefficient 
— = h" est différent de l'unité ; il en diffère d'autant plus 
que le milieu est plus altérant ou plus résistant. 
Dans la thermodynamique, c'est la chaleur spécifique qui 
mesure cette équivalence, puisque, par définition, pour une 
même quantité de chaleur absorbée par des masses égales, 
on a : 
c9 = C'8' OU -7 zz zz— -. 
1. P. Juppont, Essai d'énergétique, loc. cit. 
