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portent ces définitions solidaires, équivalentes et non dis- 
tinctes l'une de l'autre. 
De la même équation (1) nous tirons, toujours dans le cas 
de l'orbite circulaire. 
M _^ 4 7:2 a ^ . ^ /2 7c a\ 2 1 ^2 
(8) 
2:: 
Si l'on remarque que — = (i)z= vitesse angulaire du mou- 
vement circulaire considéré, on en déduit : 
^■t^,to.î« (9) 
Par homogénéité, on constate encore que 
. , M . 2xa 27: . 
^t^^=t=— -Tt^- (10) 
Ces trois formules de l'accélération dans le mouvement 
circulaire, sont bien connues de la mécanique classique. 
Si l'on pose 7: - =zj , on a : 
Mt47:a2.^t4:ra2./ (H) 
On voit que pour une accélération numériquement donnée 
/', la formation de la Massivité est liée à la sphère de sur- 
face 4TCa^, qui est une sphère équipotentielle; et, qu'en 
chaque point dp cette sphère, pour tout mouvement ayant 
lieu suivant un grand cercle, l'accélération est normale, ou 
dirigée vers le centre de M. 
Cette constatation indique, que toute expression algébrique 
ou géométrique d'un degré quelconque, devrait représenter 
les directions L^, L^,, L^ des longueurs qui y interviennent. 
en Soi; mais, nous pouvons le mesurer statiquement, en fonction des 
données d'une position quelconque, à un moment quelconque, comme 
nous pouvons le mesurer en fonction du mouvement, ou dynamique- 
ment. C'est dans ce sens d'une périphrase, qu'il faut interpréter 
les adjectifs : statique et dynamique, exactement comme pour le satel- 
lite superficiel infiniment petit de lord Kelvin. 
