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Besprechungen. 
unabhangig von der geographischen Lage des Herdes. Dies veranlasst Wiechert 
zu der Hypothese, dass es sich in diesen Fallen um Eigenschwingungen der ganzen 
auf der Magmaschicht ruhenden Erdrinde (in der Umgebung des Herdes) handelt, 
wobei die horizontalen Schwingungen an der freien Oberflache und an der Grenze 
gegen die Magmaschicht die grosste Amplitude und entgegeDgesetzte Phase haben, 
in der Mitte der ganzen Schicht dagegen verschwinden. Bei dieser „Grund- 
schwingung“ einer oben und unten freien Scholle ist also deren Dicke D gleich 
einer halben Wellenlange der Transversalwellen; ist T ihre Periode, so folgt dem* 
nach D = 7 2 T- vb. Nun ist fur die aussere Erdrinde durchschnittlich vb = 4 km / S ec 
(siehe unten); setzt man also T = 17 72 sec ein, so folgt 
D = 35 km 
als Dicke der festen Erdrinde bis zur Magmaschicht, ein Wert, den Wiechert (3) 
auch nach dem Betrage der geothermischen Tiefenstufe fiir wahrscheinlich halt. 
Dieser Wert von D wird allerdings von anderen fur zu klein gehalten. Z. B. hat 
Helmert aus den Schwerebeobachtungen in der Nalie von Kiisten fiir die „Aus- 
gleichsflache u , bis zu welcher die Dichtigkeitsunterschiede unter den Kontinenten 
und Meeren reichen, eine Tiefe von etwa 120 km berechnet, und auf die gleiche 
Grossenordnung fiihrte die Untersuchung der Lotabweickungen in Nordamerika 
durch Tittmann und Hayford ; diese Ausgleichsflache wiirde aber nach der 
Pratt schen Hypothese mit der unteren Grenze der festen Kontinentalmassen zu- 
sammenfallen. Immerhin wird die Wiechert sche Hypothese weiter zu verfolgfen 
sein; namentlich ware es in dieser Beziehung von Interesse, die vorherrschenden 
Perioden bei Erdbeben mit kontinentalen und bei solchen mit subozeanischen 
Herden zu vergleichen. 
§ 6. Allgemeine Satze iiber Erdbebenstrahlen im Erdinneren. 
Nach der vorstehenden, die Schwingungsperiode betreffenden Abschweifung 
kehren wir zu dem Hauptproblem zuriick: der Ermittelung des Weges und der 
Geschwindigkeit der sich durch das Erdinnere fortpflanzenden Erdbebenwellen, 
von denen dabei nach dem oben Gesagten nur die 1. und 2. Vorlaufer in Betracht 
kommen. 
Wir erinnern hier zunachst daran, dass auf elastische Wellen gerade so wie 
auf Lichtwellen das Huygens sche Prinzip anwendbar ist, wonach eine spatere 
Lage der Welle aus einer friiheren ableitbar ist a's einhiillende Flache aller Ele- 
mentarwellen, welche sich in der Zwischenzeit von samtlichen Puukten der friiheren 
Welle aus fortgepflanzt haben. Ferner konnen wir in demselben Sinne, wie in der 
Optik, von Strahlen reden (d. h. mit diesem Ausdruck die Fortpflanzungsrichtung 
der einzelnen Wellenflachenelemente bezeiclmen) und da wir die Erde an jeder Stelle 
als elastisch isotrop voraussetzen (siehe oben S. 254), so sind die Strahlen, wie in 
der Optik einfach brechender Medien, iiberall senkrecht auf den Wellenflachen # 
Wir haben es aber bei der Erde mit einem inhomogenen Medium zu tun, 
und in einem solchen sind die Strahlen im allgemeinen gekriimmt, wie sich 
ohne weiteres aus dem Huygens schen Prinzip ergibt. Nun kann bei der Unter¬ 
suchung der Erdbebenstrahlen die geringe Abplat.tung der Erde vernachlassigt 
werden, und ferner wird es zulassig sein, die physikalische Beschaffenheit, wemgstens 
in einiger Tiefe unter der Oberflache, als nur vom Radius abhangig anzusehen 
(fiir Abweichungen hiervon liegen jedenfalls bisher keine Anzeichen vor). Dann 
aber haben wir es mit einem „kugelformig geschichteten“ isotropen 
