Besprechungen. 
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zukommen war. Dabei ist uberdies die erste gegen die zweite Zone nicht scharf 
abgegrenzt, so dass ihrer Grenze, die fur die 1. Vorlaufer bei 760 km, fur die 
2. Vorlaufer bei 1316 km Tiefe angenommen wurde, offenbar keine physikalische 
Bedeutung zukommt. Anders ist es mit der unteren Grenze der zweiten Zone: es 
zeigte sich, dass dort, und zwar bei ca. 1520 km Tiefe fur die ersten, bei 1400 km fur 
die zweiten Vorlaufer, die Strahlkriimmung sich sehr plotzlich andert, so dass 
dieser Grenze also physikalische Realitat zuzuschr eiben ist, 
wofiir auch noch besonders die nahe Ubereinstimmung der fur die beiden Wellen- 
arten gefundenen Tiefen dieser Grenzflache spricht. Weiter zeigte sich, dass die 
unterhalb dieser Grenzen verlaufenden Strahlstucke merklich geradlinig sind, 
so dass also der „Kern 8 der Erde, wenigstens bis zu den Tiefen, die von den 
hier berechneten Strahlen erreicht wurden, ais merklich homogen anzusehen ware. 
Den wirklichen Verlauf der Strahlen stellt hiernach Fig. 5 dar (die eine Halite 
fiir die ersten, die andere fur die zweiten Vorlaufer); die punktierten Strahlen 
sind diejenigen, welche gerade die obigen Zonengrenzen beriihren; die punktierten 
Kreise stellen die nur zum Zweck der Rechnung eingefiihrte Grenze der 1. und 
2. Zone dar, die ausgezogenen Kreise (den Kugelflachen von 4848 bezw. 4929 km 
Radius entsprechend) die Grenze des Kernes, wie sie sich aus den beiden Wellen- 
arten ergibt. Wie man sieht, findet hiernach an der Grenze des Kernes keine 
Brechung der Strahlen statt; wenigstens kann eine solche, wenn vorhanden, 
nur sehr gering sein, so dass sie durch die ausgefiihrte Strahlberechnung nicht 
nachweisbar ist. Die Anderung der Geschwindigkeiten v a und vb mit der Tiefe 
bis zum Kern hin, wie sie nun schliesslich in der oben S. 254 angegebenen Weise 
berechnet werden konnte, ist in nachstehender Tabelle zusammengestellt und in 
Fig. 6 graphiseh veranschaulicht. Man sieht, dass beide Geschwindigkeiten nahezu 
