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SUR LE TENDU LE 
il faudra multiplier par la densité A de l’atmosphère; 
cette densité, lorsque le baromètre est à 0,76,1e thermomètre 
à 0° et que l’hygromètre marque sécheresse extrême, vaut 
sensiblement o,ooi 3 ; nous négligeons comme trop minutieuses 
pour notre objet les petites corrections de latitude et d’éléva¬ 
tion du lieu au-dessus de la mer. 
La troisième proposition consiste en ce que, dans le cas 
général où la direction du mouvement de la surface fait avec 
elle un angle il faut de plus multiplier — parsin 1 * 3 <p. 
Pour appliquer ces principes, nous ne pouvons plus regar¬ 
der la masse du corps oscillant comme réunie à son centre de 
gravité; en conséquence, nous prendrons pour mobile une 
sphère dont le rayon soit p; chacun des élémens de cette sphère 
sera une petite surface plane qui, à chaque instant, pourra 
être regardée comme se mouvant sur un arc concentrique 
à celui qui est décrit par le centre de gravité et comme ayant 
sensiblement la même vitesse que ce centre ([); il ne s’agira 
donc que de faire la somme des pressions — A ■ sin 3 y pour 
(1) Nous supposons du moins qu’il soit permis de faire cette simpli¬ 
fication ; il serait très-facile de compliquer le problème en donnant au 
corps une figure quelconque , exigeant que l’on cherchât son centre 
doscillation, le centre de résistance de l’air, que l’on tint compte des 
mouvemens rotatoires qui pourraient exister ou naître, etc.; on a pré¬ 
sumé, d’après l’énoncé, qu’il n’était pas nécessaire de se jeter dans des 
calculs aussi longs que pour les plus grands problèmes de l’astronomie, 
et l’assentiment de l’Académie a confirmé cette conjecture. 
