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SUR LE PENDULE 
_ 3-y^ff p 3 A 3 A 
g ~ 167:p 3 D ~ 76 f' D”* 1 ’ 
l’on remarquera en même-temps que cette force g' peut être 
censée appliquée au centre de gravité (1) et que par consé¬ 
quent l’on pourra de nouveau supposer toute la masse du 
corps concentrée en ce point. Il suit de cette formule que 
3 A 
£ 16 p D * 
Par exemple , si le corps est une boule de laiton d’un centième 
d’aune de rayon, on aura p = o,ooi3, D = 8,396, et en sup¬ 
posant A=o,ooi3, on trouvera pour la valeur d’e la frac¬ 
tion 0,002903. 
Pour obtenir ensuite les composantes de la résistance_ 
suivant les trois axes, il n’y aura qua la multiplier par les 
• CD Y Z 
cosinus —, -j, -^;ce qui donnera — ear.j., —ty x s n —e Zl s t . 
Cela posé, faisons la récapitulation des forces qui sollicitent 
le corps, pour satisfaire à ce principe de mécanique qu’en diffé- 
1 entiant deux fois par rapport au temps l’une quelconque des 
trois coordonnées d un point en mouvementée coéfficient diffé¬ 
rentiel du second ordre doit équivaloir à la somme des forces 
accélératrices qui sollicitent ce point parallèlement à l’axe 
correspondant : en faisant encore pour abréger, 
~—r £L— v d ’ z _ 
de 31 de ’ de ~ ’ 
(*) Voyez la note précédente (pag. 10). 
