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la vitesse absolue W de sortie est 
2 V 2 
W 2 =- 
4 cos 2 
1 — cos f ) = 
4. sin 2 <p 
4 cos 2 
partant W — V tang^; de plus cette vitesse de sortie est perpendi¬ 
culaire au dernier élément de l’aube, tant qu’on a v = V: 2 cos <p. 
Dans mon mémoire cité plus haut, j’étais déjà parvenu à ces 
résultats par une voie moins directe. 
Quand 
f — 30°, on a = 13°, 
et 
fi — v t : V = 0,3176; T, : MgE = 0,786; 
quand 
f = 24°; <p = 12°, cos <p = 0,97813, 
ju — v 1 : V = 0,3112; T\ : M(/H = 0,8172. 
Comme la vitesse W est normale au dernier élément de l’aube, 
l’eau en sortant peut toujours se dégager avec facilité, tant que 
la roue marche avec une vitesse peu différente de 0,51. V, et il 
semble que l’angle o peut sans inconvénient être pris au-dessous 
de 30°; du reste la nature de la courbe du coursier nous paraît 
presque indifférente, pourvu qu’il ait une faible courbure et que 
son dernier élément fasse toujours l’angle $ avec la tangente corres¬ 
pondante au cercle concentrique à la roue. Il est en effet à remar¬ 
quer que la seule équation de condition secondaire E = 2A: tang 2 <p 
suppose la forme spirale du coursier : celle-ci pourrait donc se 
remplacer par un arc de cercle peu courbe, et non concentrique 
à l’axe de l’arbre tournant. 
§ 15. — Cas d’un coursier circulaire, concentrique à la 
roue. — Dans ce second cas, qui se rapporte à la roue primitive 
de M.Poncelet, la formule de l’effet utile, établie pour le coursier 
spiral, n’exprime et ne saurait plus exprimer convenablement les 
résultats observés ; mais, en y substituant d’abord à.cos <1 un nom¬ 
bre inconnu p , on obtient 
T = M.V*.2n* (p — f.t) 
