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MEMOIRES. 
Ces déductions sont un exemple de la fécondité analytique 
du système de mesures à deux dimensions; elles indiquent 
encore que pour produire une force attractive entre deux mas- 
L 2 L 2 , ... . . „ . L 2 
ses, F = fi • T 
dans un milieu quelconque, le facteur 
T 
dans lequel entre une vitesse, doit être d’autant plus grand que 
la viscosité est petite, cette conséquence est en harmonie avec 
les faits. 
Si la viscosité est nulle, il n’y a pas de force transmise. 
Cette déduction est l’analogue du principe de dynamique, qui 
démontre que sans frottement il n’y a pas de mouvement pos¬ 
sible à la surface du sol, et elle lui donne un sens plus général. 
Elle fournit encore une autre conséquence. Si la viscosité est 
L L 
nulle, il faut que — . L tende vers l’infini, c’est-à-dire que —, 
vitesse de propagation, tende vers l’infini. Cette condition sera 
atteinte pour les milieux inaltérants, c’est-à-dire abstraits, 
dans lesquels on suppose que la viscosité est nulle. On re¬ 
trouve ainsi très logiquement la condition d’irréalité de la loi 
de Newton. 
LE RENDEMENT ENERGETIQUE. 
On appelle rendement d’une transmission énergétique le 
rapport de l’énergie reçue à l’énergie produite, qu’elle soit con¬ 
sidérée sous sa forme statique ou potentielle M . ML -1 , ou sous 
sa forme dynamique M . L 2 T— 2 . 
Si la masse reste constante dans la transmission, le rende¬ 
ment est égal au rapport des potentiels aux deux instants con¬ 
sidérés. 
Dans un milieu newtonien où l’énergie est rayonnée, les 
deux formes d’énergie se conservent rigoureusement égales ; 
c’est la condition qui permet, non de confondre, mais d’égaler 
l’action statique à l’action dynamique, car cette condition de 
conservation intégrale de l’énergie, équivaut à dire que l’effet 
statique à un moment quelconque est la somme exacte des 
états dynamiques antérieurs de la masse. 
