ESSAI d’énergétique. 267 
Remarquons de suite que ce coefficient h' est le rapport des 
deux quantités L 3 T~ 2 et M ; c’est la fraction - J - . 
Le numérateur est l’expression cinématique donnant la 
valeur de la masse gravifique par la loi de Képler. [2 bis.] 
Le dénominateur est la masse expérimentale, par définition. 
Portons la valeur [9 Ms] dans l’expression générale de la loi de 
Képler [2J M z= — L 3 T— 2 ; cette équation devient : 
ri * * 
L S T- 2 = &L 3 T- 2 
qui n’est une identité que dans les milieux pour lesquels k est 
l’unité, c’est-à-dire les milieux inaltérants, ceux dans lesquels 
la loi de Galilée est bien F = MLT— 2 . 
Pour les milieux ordinaires, le coefficient k' est le rapport 
de la masse newtonienne L 3 T~~ 2 , à la masse M fournie par la 
mesure de la force dans le milieu réel, toutes autres condi¬ 
tions étant les mêmes; k' définit donc bien le rôle du milieu 
transmetteur. De cette remarque il résulte directement que si 
le système de mesure à deux dimensions est possible lorsque 
les lois de Galilée et Newton sont rigoureusement égales, 
il n’en est plus de même pour les milieux où cette égalité n’est 
pas absolue. 
Le système L, T, ne peut donc exister que dans des condi¬ 
tions idéales parfaitement définies. 
Cette conclusion sur la possibilité de l’emploi du système 
L, T, diffère de l’opinion d’Everett. Ce savant dit, en effet : 
t 
« Le système à deux dimensions. serait particulièrement 
commode en astronomie 1 . », mais il ne donnerait aucune 
exactitude dans les questions ordinaires de la physique, parce 
qu'on ne peut comparer que grossièrement la masse de la 
terre aux masses que nous pesons dans nos balances. 
Selon Everett, l’impossibilité d’application du système à 
deux dimensions, vient uniquement de l’inexactitude de la me- 
1. Everett, loc. cit, p. G6. 
