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QUADRILATÈRES CURVILIGNES ÉQUIVALENTS. 
De l’identité 
cdt + Idv — Cdt 
on tire 
l — h 
\ 
L’équation cherchée prend donc la forme définitive (6) 
dp _ k — eC /î)p\ 
dv k — sc \àv/t — c te . 
Cette équation ne peut être intégrée que si l’on connaît la 
fonction caractéristique f(p, v, T) = o du corps considérée’; 
dv 
elle exprime que le coefficient angulaire — de la tangente à 
l’une des courbes diagonales est égale au coefficient angulaire 
de l’isotherme passant par le point considéré multiplié par l’ex¬ 
pression 
k — eC 
k — ec * 
Or, pour un réseau donné de Maurice Lévy, h est constant, 
mais G et c sont en général des fonctions de p et de T, de 
sorte que l’expression précédente est variable d’un point à l’au¬ 
tre du réseau. 
3. — Cas des gaz parfaits . — Ici on a pv zz RT, 
d’où 
pdv -f- vdp — o et 
7\p p 
ÏV V 
Supposons que le gaz parfait soit tel que C soit indépen¬ 
dant de la température , on sait qu’il en est nécessairement 
de même de c ; alors l’équation 
dp p h — eG 
dv v k — ec 
(6 Ms) 
