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dans cette deuxième opération (y — (3) sera le poids qui s’écoule 
pendant que le balancier parcourt zm'-t- rn' z’ z m -h mm' -+- ni z '. 
Si du temps (y — (3) on retranche le temps (a —|3) que met le balan¬ 
cier à parcourir zm' -+- ni z', il restera (>— a) qui sera le temps em¬ 
ployé par le balancier pour parcourir l’espace (zm' -+- m'z 
mm' -+- m'z) — (zm' -+- m'z) ou z' m -+- mm’-\- m' z\ soit 2 mm', 
c’est-à-dire deux oscillations complètes; et sera le poids d’une 
seconde. 
Par cctle méthode on s'affranchit donc de la détermination du 
poids S correspondant à la disjonction simultanée; les conditions 
électriques ne variant pas d’une expérience à l'autre, ce poids res¬ 
tera le même, et puisqu’il est compris dans chacune des opéra¬ 
tions partielles, il s’éliminera parla soustraction. 
Connaissant le poids d’une seconde, nous pouvons calculer 
le poids de la suivante parle procédé que nous avons indiqué, et 
connaître par conséquent la différence constante a d’une seconde 
à l’autre. Ces deux données nous suffisent pour calculer les poids 
P,, P 2 , P 3 , P 4 .P n correspondant à la l re , 2 e , 5 e , 4 e .n e seconde. 
Remarquons d’abord que le système d'ancres étant établi autant 
que possible sur la verticale du balancier, le poids (y — (3) sera, à 
peu de chose près, celui qui s’écoule pendant les trois premières 
secondes. 
(a — (3) sera de même le poids de la première seconde, par con¬ 
séquent le poids (y — a) sera celui qui s’écoule durant la deu¬ 
xième et la troisième seconde. 
Nous aurons donc : 
et 
d’où 
et 
P 2 + P 3 = (r— 
P 2 — P 3 = w, 
(y — a) -f- cc 
P 3 
(y — (x) — co 
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La première seconde sera P 2 h-co, la quatrième P- — a et la 
n e P ( n _ i ) — a. 
Avant de donner les résultats fournis par ce procédé, il nous 
