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pondante en À'; p la résistance de l’air pendant le trajet A' — A; 
on aura en vertu du principe des forces vives : 
P y 2 _V' 2 
~ 2 ~g A' — A 
P étant le poids du projectile, et g l’accélération de la gravité. 
La résistance p est considérée comme due à la vitesse moyenne 
y . y/ 
v — —-— • En variantles charges,et en conservant le même poids 
au projectile, on obtient diverses valeurs p\ p ", p'", etc., corres¬ 
pondant à des vitesses v\ v ", v"\ etc. De l’ensemble des résultats 
obtenus, on déduit la loi qui lie la résistance de l’air à la vitesse, 
ainsi que la valeur numérique de cette résistance pour une vitesse 
donnée. 
Afin de généraliser la loi, on a fait les expériences avec les di¬ 
vers calibres, et la résistance a été rapportée à l’unité de surface, 
en la divisant par la surface -FE 2 d’un grand cercle de projectile. 
Pour déduire des résultats d’expériences la loi de la résistance 
de l’air, M. le général Didion divise la valeur de chaque résistance 
obtenue par le carré de la vitesse correspondante; il appelle p f ce 
rapport, p' Si les valeurs de p ' données par les diffé¬ 
rents groupes d’expériences sont les mêmes, la résistance de l’air 
sera proportionnelle au carré de la vitesse, et la loi sera celle de 
Newton p — A. ttR 2 V“ 2 . 
S’il n’en est pas ainsi, on pourra se rendre compte grafique- 
ment de la loi des variations du rapport /, en prenant pour ab- 
seises les vitesses et pour ordonnées les valeurs ( o'correspondantes. 
Si les différents points obtenus ainsi forment sensiblement une 
ligne droite oblique sur l’axe des abscisçs, son équation sera 
o = A Br, et la loi de la résistance de l’air sera : 
p = îtR 2 V 2 (A h- Br). 
Enfin, si le lieu graphique des p est une courbe, on cherchera 
à la représenter par une équation du second ou du troisième 
degré : 
p' — A Be -+- Ce 2 
