La surface S du projectile a été prise égale à la section de l’àme 
du canon perpendiculaire à Taxe, parce que le projectile cm- 
plombé présente exactement cette section après son passage dans 
ces rayures. 
Si nous prenons pour abscises les vitesses v calculées, et pour 
ordonnées la résistance de l’air R correspondante, nous obtien¬ 
drons la courbe (I), dont l’équation sera la loi cherchée. (Plan¬ 
che IV.) 
Pour nous faciliter la recherche de la forme analytique la plus 
convenable à donner à cette loi, nous prendrons pour chacune 
des valeurs calculées de R les rapports 
R R R 
—, — 
v | v 2 
V 2 
ce qui donnera les résultats suivants : 
VITESSES. 
R p 
R ' = - = — • 
V bu 
R p 
R" == ~ = -g-r • 
v 'i Su| 
p/v_ _ P 
V* S U 2 ‘ 
m. 
573,8088 
9,144097 
0,4729518 
0,024460 
554,0514 
8,200559 
0,4558181 
0,025162 
556,5527 
7,595285 
0,4052369 
0,021988 
520,4214 
6,705158 
0,5745774 
0,020926 
506,1088 
6,105505 
0,5488512 
0,019959 
203,2282 
5,582185 
0,3259890 
0,019037 
281,6445 
5,125081 
0,3053895 
0,018157 
271,2491 
4,720006 
0,2865845 
0,017401 
261,9551 
4,363091 
0,2695912 
0,016656 
255,6832 
4,044979 
0,2539555 
0,015945 
246,5789 
5,757771 
0,2594048 
0,015252 
Si nous prenons les vitesses comme abscises et les valeurs cor¬ 
respondantes R', R", R'" comme ordonnées, nous obtiendrons 
trois lieux géométriques (II), (III), (IV), qui éclaireront nos re¬ 
cherches. 
