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Telles sont les quantités parfaitement définies qui peuvent 
être comparées. En jetant un coup d’œil sur les valeurs 
réunies dans le tableau (page 23), on constate que pour les gaz 
simples Ho, 0^, Az 2 pour lesquels nous avons cru pouvoir 
admettre des travaux internes nuis, la loi de Dulong se trouve 
parfaitement vérifiée, tandis que pour le chlore et pour le 
brome et pour l’iode on constate des anomalies qui révèlent 
l’existence de travaux internes déjà considérables. 
Nous venons de voir que C—K est égal à 2 pour tous les gaz 
à travaux internes nuis. Pour ceux dont la molécule est formée 
par la soudure de deux atomes, la chaleur moléculaire à 
pression constante G se trouve être égale à 6,83, et la chaleur 
moléculaire à volume constant (supposée ici égale à K) sera 
4,83, d’où £ = 1,41; enfin la chaleur atomique est égale 
à 2,415= ^f 3 . 
L’exactitude de la valeur du rapport existant entre la chaleur 
spécifique à pression constante et la chaleur spécifique à 
volume constant a été vérifiée par les mesures de la vitesse du 
son et aussi par la chaleur latente de dilatation , comme l’a fait 
M. Masson. 
Nous avons examiné jusqu’ici les gaz simples. Avant de 
poursuivre il importe d’énoncer la loi de Westyn régissant 
les substances composées et qui, pour les mêmes raisons que 
celles formulées précédemment, ne peut se vérifier rigoureu¬ 
sement qu’à l’aide de gaz à travaux internes nuis. Cette loi peut 
s’exprimer en disant que la chaleur moléculaire d’un composé 
est égale à la somme des chaleurs des atomes composants ou, en 
d’autres termes, que ceux-ci se comportent comme s’ils étaient 
simplement mélangés. Si donc on admet que la chaleur ato¬ 
mique débarrassée de tout travail est égale à 2,4 (les travaux 
concernant la vapeur de mercure nous permettront de démon¬ 
trer qu’il en est ainsi), le travail moléculaire sera représenté par 
la formule C — 2,4n, et le travail moléculaire, abstraction faite 
du travail extérieur, sera : C — 2,4n — 2. La loi de Westyn peut 
encore se formuler en disant que la chaleur de l’atome moyen 
est une constante pour tous les corps . L’atome moyen n’étant 
