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valeur pourra s’écrire sous la forme 
2,4 n h- 2 
—-= 1 
2,4 n 
1 
4,2 n 
n désignant le nombre d’atomes contenus dans la molécule 
et 2,4 la chaleur atomique admise. 
Si l’on pose n = 2 comme cela a été le cas pour tous les gaz 
que nous avons examinés jusqu’ici, cette valeur se trouve être 
égale à 1,41; si n = 1, ce qui se présente pour la vapeur de 
mercure, on trouve 1,67. Ce rapport a été vérifié parles expé¬ 
riences de MM. Kundt et Warburg sur la vitesse du son dans 
cette vapeur. 
Au sujet de la vapeur de mercure il y a lieu de faire une 
remarque importante. Il semble assez naturel d’admettre que, 
contrairement à ce que nous avons supposé d’abord, le travail 
interne ne puisse être complètement nul que pour les gaz 
constitués comme elle d’atomes complètement isolés, n’ayant 
pas d’action sensible les uns sur les autres. Au contraire, pour 
les gaz dont la molécule est formée de deux atomes on peut 
croire qu’il s’effectue un certain travail que nous désignerons 
sous le nom de chaleur latente de dissociation tendant à écarter 
les uns des autres les atomes constituant la molécule, jusqu’au 
moment où l’éloignement devient tel que la dissociation en 
est la conséquence. Cependant rien de semblable ne se mani¬ 
feste d’une manière sensible pour l’hydrogène, l’oxygène et 
l’azote, du moins entre les limites des températures où les 
observations ont été faites (0°-300°). En effet, s’il en avait été 
ainsi, la formule 
2,4 n -+- 2 
2,4 n 
n’aurait pas donné pour n = 1 la valeur 1,67, obtenue par 
le calcul et par l’expérience pour la vapeur monoatomique du 
mercure; car si la chaleur atomique (2,4), obtenue pour 
l’hydrogène, avait renfermé un travail, la valeur 2,4 eût été 
trop forte. Il est fort probable que les anomalies observées 
