( 452 ) 
sa densité et de la couleur de la lumière qui le traverse. 
Pour avoir une loi qui lie l’indice à la densité, il faut élimi¬ 
ner l’influence de la couleur ; c’est ce que permettent de faire 
les formules de la dispersion telles que celle de Cauchy : 
B C 
n = A h - 1 - . 
X X 2 
Dans cette formule n est l’indice du corps, pour la lumière 
dont la longueur d’onde est ). et A, B, C sont trois constantes 
que l’on détermine empiriquement: les deux premières suffisent 
dans la plupart des cas ; la dernière n’a une valeur appréciable 
que dans les milieux très dispersifs. En employant un tube de 
Plücker à hydrogène, l’expérience donne la valeur de n pour 
les trois raies a, (3, y de ce gaz, dont les longueurs d’onde sont 
parfaitement connues; et le calcul permet ensuite de déter¬ 
miner les coefficients A, B, C. Le premier de- ces coefficients 
représente la partie de l’indice qui est indépendante de la 
couleur et c’est ce coefficient que M. Schrauf introduit à la 
place de n ; de sorte que le nouveau pouvoir réfringent est 
p désignant le poids atomique. 
Cependant la constance de ce rapport est devenue inadmis¬ 
sible. Beer(t) avait déjà remarqué que pour les gaz eux-mêmes, 
l’expérience ne démontre pas la constance de et il a pro¬ 
posé l’expression pour valeur du pouvoir réfringent. 
Pour établir la constance du rapport M. Wüllner (2) 
détermine à diverses températures la densité et les trois indices 
de dix-huit liquides ; il trouve que ces éléments décroissent 
proportionnellement à la température ; on peut donc écrire : 
n = n 0 — kt 
d — cl 0 — et 
(M Introduction à la haute optique , p. 29. 
( 2 ) Annales de Poggcndorff, t. CXXXIII, pp. 1-53. 
