eine geringe Vorwärtsbewegung (von b bis h) zur Darstellung bringt, 
so hat dies lediglich seinen Grund darin, weil es schwer hält, die 
nöthigen erläuternden Buchstaben an einer einzigen Geraden so anzu¬ 
bringen, dass die wünschenswert!]e Deutlichkeit gewahrt bleibt. Stellen 
wir uns also vor, die Punkte b, d, f und li decken sich und dem¬ 
gemäss auch die Strecken a c, c e, e g und gi, letztere seien also 
gerade Linien. 
Wäre die Hebekraft des abwärts schlagenden Flügels genau gleich 
dem Zuge der Schwerkraft, so würden sich beide Kräfte wohl auflieben, 
aber die Bewegung, die die Vogelmasse beim Auftreten des Flügelauf¬ 
triebes schon hat, würde dem Beharrungsgesetze gemäss unbeirrt fort- 
dauern, der Vogel sich also trotz der Flügelkraft nicht wieder heben. 
Wenn der Vogel also die Absicht hat, den während des Flügelauf¬ 
schlages erlittenen Höhenverlust wieder wett zu machen, so muss er 
so kräftig niederschlagen, dass die Hebekraft H doppelt so gross 
als das Vogelgewicht G sei, in Zeichen: H = 2 G. Denn dann bleibt 
noch eine Kraft von 1 x G vom Flügeldrucke frei, die auf die Vogel¬ 
masse m dieselbe Wirkung haben muss, wie die Kraft der Erde, 
die eben so gross ist. Die aufstrebende Bestkraft G des Flügels kann 
also den Vogel eben so hoch heben, als ihn die Schwerkraft senken, 
erstere kann eben so viel Wucht zerstören, als die Schwerkraft 
schafft, wenn die ihnen zugemessenen Wegstrecken für dieses Gegen¬ 
wirken einander gleich sind. Also unter dieser Voraussetzung wird 
wirklich die Fallstrecke b c gleich jener a b sein, ebenso cd = ab. 
Ist aber H = 2 G, so ist die Beschleunigung y, welche der Flügel¬ 
druck nach oben erzeugt, gleich g, d. i. gleich jener der Schwerkraft, 
oder rechnungsmässig: y == 
H —G 
m 
O’ 
>=>• 
Besitzen wir also ein Maass für die Auftriebskraft H des Flügels, 
so sind wir in die Lage versetzt, alle übrigen Grössen, um deren Be¬ 
stimmung es sich handelt, angeben zu können. Wir haben nämlich: 
H = ß . 0,13 . f . Vs, eine bekannte Gleichung, welche besagt, die Hebe¬ 
kraft sei abhängig von der Beizahl ß, der Flügelfläche f (beider 
Flügel) und der gleichwertigen Schlaggeschwindigkeit v s . Da wir nämlich 
der Abb. 12 gemäss voraussetzen, dass die Hebekraft genau in das 
Erdenloth fälle, so unterbleibt die Heranziehung einer Winkelabhängigen, 
und die Gleichung enthält nur die Unbekannte v s . Da nun der Luft- 
stosswinkel (s — 90° der Zeichnung) gross, ungefähr 50° ist, so muss 
die Beizahl ß nach Lilienthal mit 0,9 gesetzt werden und dann ergibt 
sich die Schlaggeschwindigkeit v s für den Mäusebussard mit 8,47 Meter. 
Die Schlagdauer t für einen Flügelschlag ergibt sich, wenn wir den 
