kante. Die Gerade A C ist demnach die Seime der Krümmung, welche 
in unserem Falle wagerecht gelagert zu denken ist. 
Durch diese Abbildung will ich jene Vorgänge, die sich beim 
Flügel aufs cli läge in der Luft abspielen, näher zu erläutern trachten. 
Diese sind nämlich ganz merkwürdiger Art und in Bezug auf die 
wirkenden Kräfte des Fluges von entscheidender Wichtigkeit,-bis jetzt 
aber noch lange nicht in wünschenswerter Weise erforscht. 
Die Geraden D E und F G, unter sich gleichlautend, sind zn der 
Wagerechten AC genau unter jenem Winkel von — 2 V 0 0 geneigt, welchen 
wir in dem früher gewählten Falle errechnet haben, sie geben also 
jene Richtung an, in welcher sich der Flügel während seines Auf¬ 
weges bewegt. Diese Gleichlaufenden, sowie jene zwischen D B und F A 
gelegenen will ich Luftstrahlen nennen und zur erleichterten Dar¬ 
legung die Sache so betrachten, als würden diese Luftstrahlen dem 
Flügel entgegenkommen und nicht umgekehrt. In der Wirklichkeit 
bleibt es sich bekanntlich gleich. 
Man sollte meinen, dass der Luftstrahl F A, an der Kante A vor¬ 
übergleitend, seinen Weg bis G unbeirrt in gerader Richtung fortsetzt 
und dass demnach hinter dem Flügel, in der ganzen Höhlung desselben, 
ein luftverdünnter Raum entsteht. Die Strahlen über F A, die erhabene 
Stirnfläche A B des Flügels treffend und hier abprallend, sollten den 
Flügel uiederdrücken. Von allem dem ist das Gegentheil der Fall, wie 
die Versuchsergebnisse nach Lilienthal beweisen. Diese Ergebnisse 
besagen, dass der hohle Flügel unter den vorausgesetzten Verhältnissen 
noch immer einen Auftrieb besitzt, der in Grösse und Richtung durch 
den Pfeil B J dargestellt wird. Die Luftstrahlen müssen demnach bei 
der Vorderkante A von ihrer Richtung abgehend, gebeugt werden, in 
die Höhlung des Flügels eintreten und hier sogar eine Verdichtung 
erfahren. Insbesondere muss diese Verdichtung an dem hinteren Theile 
B 0 der Höhlung platzgreifen, denn so ist es wohl denkbar, dass die 
Mittelkraft des gesammten Luftwiderstandes, welcher als hebende Kraft 
wirkt, nicht etwa in der Richtung der Luftstrahlen zu suchen ist, 
sondern nahe bei dem Flächenlothe B L, das hier zugleich Erdenloth 
ist, liegt. Diese Mittelkraft, der Auftrieb B J, weicht im gegebenen 
Falle um 7 Bogenstufen vom Lothe B L nacli hinten ab und hat 0,28 
von jener Grösse, die der Flügel zeigt, wenn die Luftstrahlen senkrecht 
zur Flächensehne, also in der Richtung des Lothes B L auftreffen. 
Die Länge dieses Lothes B L würde aber auch gleichzeitig die bedingte 
Grösse des Auftriebes für den letzteren Fall im Vergleiche zu B J 
darstellen. 
Aber nicht allein beim Vogelflügel, dessen liolile Form schon von 
