MÉMOIRES. 
X'" — — Mo) 2 OH . ^ , 
OJ 
Y”' = — Mo 2 OH . i , 
0) 
Z'" = — Mw 2 OH . - . 
(0 
Ce sont les composantes d’une force proportionnelle à OH et 
dirigée suivant l’axe instantané. 
On peut donc énoncer le théorème suivant : 
Théorème. — La pression exercée par le corps solide en 
mouvement sur le point fixe s’obtient en ajoutant à la pres¬ 
sion statique résultant du transport en ce point des forces 
extérieures trois forces : La première est proportionnelle 
au carré de la vitesse angulaire, ci la distance du point fixe 
au centre de gravité et dirigée de Vorigine vers ce centre de 
gravité; la seconde est perpendiculaire à la direction OG et 
à l'accélération angulaire, représentée en grandeur par 
faire du parallélogramme construit sur ces deux segments 
transportés parallèlement à eux-mèmes à Vorigine ; 
La troisième est dirigée suivant Vaxe instantané propor¬ 
tionnelle au carré de la vitesse angulaire et à la projection 
de OG sur cet axe . 
Si l’on compare ces résultats avec ceux qu’on trouve en étu¬ 
diant le mouvement relatif d’un point matériel, on voit que la 
première de ces forces est analogue à la force centrifuge et la 
seconde à la force centrifuge composée. 
Application au cas d’un corps solide homogène pesant de 
révolution suspendu par un point de son axe et animé d'un 
mouvement de rotation très rapide autour de cet axe . 
Soit 0 le point fixe, OZ la verticale dirigée en sens contraire 
de la pesanteur, OZ, faxe du solide qui contient le centre de 
gravité G, XY un plan horizontal. 
Soit OG = a. 
0X t la trace du plan de l’équateur sur le plan horizontal, 
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