THÉORIE DE L ELECTRO-DYNAMIQUE, 
et, par suite, l’expression (9) prend la forme : 
ai) 
4 aHi 
m ffvr- 
1 d 2 ]/r dr ^ J f 
dt ds' ds 
ds ds' 
13 
Nous avons déjà posé 
l — Ç>{ùU 
Appelons n la masse électrique renfermée dans l’élément ds , 
nous aurons : 
n — poids et ids zz puuds zz nu 
La formule (11) devient alors : 
1 d*Ÿr , . dr 
-rm ds X T" u dt . 
dt ds ds 
Il résulte de là qu’on peut considérer le travail représenté 
par cette dernière formule comme produit par une force élé¬ 
mentaire s’exerçant entre les éléments ds et ds' , suivant la 
ligne y, et ayant pour expression : 
1 d 2 Ÿr , 
— 4 ah' n — — - - ds . 
VJ, dt ds' 
_ 
Cette force, multipliée par - ou cos 0, donne une com¬ 
posante électromotrice suivant l’élément ds , et multipliée 
ensuite par udt elle donne un travail électromoteur. Nous trou¬ 
vons ainsi l’expression d’une force électromotrice connue, que 
nous désignerons par . 
10. Il nous reste maintenant, pour avoir le travail total dû à 
la mobilité des conducteurs, de calculer le travail afférent aux 
pressions normales sur les conducteurs, que nous avons appe- 
