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und die Vereinigung der parallelen Strahlen in einem Punkte zu sichern. 
Die parallelen Lichtstrahlen gelangen (entweder direct oder von einem Plan¬ 
spiegel reflectirt) durch zwei diametral entgegengesetzte runde Oeffnungen 
einer drehbaren Scheibe unter dem Paraboloid zur reflectirenden Fläche, 
welche also zwei entgegengesetzte schief gerichtete Lichtkegel zu dem Ob¬ 
ject sendet (Figur 3, Taf. XIV). Und wenn der halbe Oeffnungswinkel des 
gebrauchten Objectivs kleiner ist, als der Winkel der Achsen der Beleuch¬ 
tungskegel mit der optischen Achse, so entsteht Dunkelfeldbeleuchtung. Die 
durch die Achsen der Lichtkegel gelegte Ebene muss (mehr oder weniger 
genau) vertical sein auf der Richtung der Streifen etc, die man unter¬ 
scheiden will. Die Vortheile der von Wenham eingeführten zweiseitigen 
Dunkelfeldbeleuchtung (die von Reade versuchte könnte man ein¬ 
seitige Dunkelfeldbeleuchtung nennen) sind nach ihm die folgenden. Erstens 
erscheint das Object in seinen natürlichen Farben, weil es nur in den Farben 
gesehen werden kann, welche es selbst reflectirt oder hindurchlässt; zweitens 
werden die Konturen nicht wie bei directer Beleuchtung durch Säume von 
Interferenzfarben getrübt. Drittens beleuchten die schrägsten Strahlen der 
beiden Lichtkegel, welche miteinander bis zu 170° bilden können, besonders 
die Erhabenheiten der Testobjecte, während die Vertiefungen im Schatten 
bleiben, und deshalb wird die Zeichnung der Testobjecte, die ja nach Wen- 
ham’s damaliger Meinung in Erhabenheiten oder Vertiefungen besteht (p. 89), 
besser gesehen, als wenn sie auch durch die axialen Strahlen überall gleich- 
mässig beleuchtet wird. Viertens sind auch die natürlichen Lichtbre¬ 
chungsdifferenzen des Objectes auffälliger, denn die einzelnen Bestandteile 
treten je nach dem Grade ihrer Brechung mehr oder weniger hell auf dem 
dunkeln Grunde auf, am hellsten die am stärksten brechenden, weil diese 
auch die schiefsten Lichtstrahlen in das Objectiv zu lenken im Stande sind 
(ihre dazu geeignete Form vorausgesetzt), also mit dem meisten Licht im 
mikroskopischen Bilde erscheinen. Viel trägt dazu meiner Ansicht nach 
noch der Umstand bei, dass in einer dunkeln Umgebung viel geringere 
Helligkeitsuntersehiede wahrnehmbar sind, als in einer stark beleuchteten, 
weil ja die Zunahme oder die Abnahme des Reizes, wenn sie als solche em¬ 
pfunden werden soll, in einem gewissen constanten Verhältniss zu der 
Quantität des zu steigernden oder zu vermindernden Reizes stehen muss. 
Die Helligkeitskontraste der einzelnen Theile des Objectes werden durch die 
starke, unter verschiedenen, bis zu möglichst grossen Winkeln erfolgende 
all seifige Beleuchtung verwischt; darin irrte sich aber Wenham, dass 
diese auch die Farbenkontraste vernichtet (p. 89). Letztere treten, am 
besten in einem farblosen, weissen Gesichtsfelde, dann am reinsten hervor, 
wenn die Helligkeitskontraste durch eine starke Beleuchtung von der dem 
Objectiv angemessenen grössten Apertur vollkommen ausgelöscht sind, wie 
wir schon oft betont haben und auch des weiteren noch beweisen werden. 
Indessen werden wir auch zum Hervorheben der Helligkeitsunterschiede 
dem Brennpunkte des Paraboloids vereinigt. Bei geeigneter Krümmung und 
Lage der Linse kann also die Wirkung eines Objectträgers von bestimmter 
Dicke annähernd paralysirt werden und die Vereinigung der Lichtstrahlen in 
dem Brennpunkte des Paraboloids über dem Objectträger erfolgen. 
