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auch uu gl eich massig absorbirenden, brechenden oder polarisirenden Schichte 
in den Weg der Lichtstrahlen nicht aufhören, nach den Regeln der geome¬ 
trischen Optik abbildbar zu sein. Und weiter geschieht in dem jetzt be¬ 
sprochenen Falle der mikroskopischen Abbildung nichts: eine selbstleuch¬ 
tende Fläche wird durch ein System, welches aus dem Beleuchtungsapparat 
und dem Mikroskop zusammengesetzt ist, abgebildet. Je vollkommener 
und aplanatischer der Beleuchtungsapparat und je geringer die Tiefe des 
Mikroskops, umso vollkommener das durch den Gesammtapparat erzeugte 
Bild der Lichtquelle, also auch umso objectähnlicher caeteris paribus das 
mikroskopische Bild. 
Die Erfahrung lehrt uns aber, dass unter gewissen Bedingungen, na¬ 
mentlich wenn die des reinen Absorptionsbildes (s. auch weiter unten) er¬ 
füllt sind, ein nachgewiesenermassen in hohem Grade objectähnliches Bild 
feinster Structuren, deren Diffractionsfächer ebenso wenig wie der eines 
Pleurosigma oder Ampliipleura ganz in die Apertur des Objectivsystems 
hineingeht, auch ohne dass das Bild der Lichtquelle genau in die Object¬ 
ebene projicirt wäre, ja sogar ohne bilderzeugenden Beleuchtungsapparat, 
entstehen kann. Im letzteren Fall gewinnt das Bild an Objectähnlichkeit 
umso mehr, je grösser die angulare Ausdehnung der zur Wirkung kommen¬ 
den Lichtfläche. Dies findet darin seine Erklärung, dass dann umso zahl¬ 
reichere Lichtstrahlen unter umso verschiedeneren Einfallswinkeln in jedem 
Punkte der Objectebene Zusammentreffen. Demgemäss wird umso grösser 
auch die Zahl jener Lichtstrahlen, welche mit derselben Schwingungsphase 
dort Zusammentreffen, also auch in ihrem weiteren Verlauf in gleicher op¬ 
tischer Entfernung vom Objectpunkte als Centrum einer Kugel die gleiche 
SchwiDgungsphase bewahren: sie verhalten sich so, als ob sie einer von 
einem selbstleuchtenden Punkte ausgegangenen Kugelwelle zugehörten. Für 
sich würden sie ein Bild dieses Punktes, welcher gewissermassen die Eigen¬ 
schaften eines selbstleuchtenden Punktes erlangte, nach den Regeln der 
geometrischen Optik erzeugen. Vom selben Punkte gehen aber auch (ge¬ 
beugte und ungebeugte) Strahlen mit verschiedener Schwingungsphase aus, 
welche, insofern sie nicht confocal sind, mit einander nicht, wohl aber mit 
confocalen Strahlen, die von benachbarten Punkten ausgehen, interferiren 
können und so ein dem Objecte nicht punktweise entsprechendes Inter¬ 
ferenzbild ergeben. Dieses Interferenzbild ist also dem geometrischen 
Bilde auf- und angelagert. Damit letzteres dem Objecte wirklich punkt¬ 
weise entspreche, muss die Interferenz der von benachbarten Objectpunkten 
und vom Diffractionsspectrum in der Brennebene des Objectivs ausgehenden 
confocalen Strahlen mit ungleichen Phasen zu einer Vernichtung der 
Wellenbewegung führen, ebenso wie die geometrische Optik eine Vernich¬ 
tung der Lichtbewegung um den Bildpunkt herum nach dem Huyghens’- 
schen Principe postulirt (s. auch bei Abbe [16 a] p. 43) und sich so die 
Wirkung der Begrenztheit der Wellenfläche, den Beugungseffect der Oeff- 
uung, hinwegdenkt. Aehnliches kann auch hier umso eher geschehen, je 
zahlreichere Elementarwellen verschiedener Phase in den einzelnen Punkten 
der Objectivbrennebene einerseits und der Bildebene andrerseits, d. h. in dem 
schliesslich zurückbleibenden Bildpunkt und um denselben herum Zusammen¬ 
treffen. Die Verschiedenheit der Phasen wird aber umso grösser, unter 
