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kommen in diesem Fall, wo die Beleuchtung mit einem vollen Beleuch¬ 
tungskegel von grösster Apertur erfolgt, die Diffractionsspectra der einzelnen 
Elementarbüschel des weiten confocalen Strahlenkegels in der Begel gar nicht 
zur Wirkung, weil bei der grossen Anzahl verschieden geneigter Strahlen mit 
den Helligkeitsminimis, die zu dem Diffractionsfächer eines gegebenen Ele¬ 
mentarbündels gehören, nothwendigerweise mehrere Helligkeitsmaxima des 
Diffractionsfächers von anderen mit dem ersteren confocalen Elementar¬ 
büscheln in einer Ebene zusammenfallen und interferiren, der Strahlenkegel 
also auch nach dem Durchtritt durch das Object in seinem ganzen Querschnitt 
eine gleiche Vertheilung der Helligkeit behält. 
Die Gesammtzahl der Lichtstrahlen, welche durch das Condensorsystem 
in die Objectebene gelangen, bildet einen stumpfen Kegel, dessen Basis die 
obere Fläche der Hinterlinse des Condensors und dessen Scheitelebene der 
belichtete Theil der Objectebene ist. In diesem stumpfen Lichtkegel sind 
so viele spitze Lichtkegel x, y, z etc. ineinandergesteckt, als Lichtpunkte 
der ursprünglichen Lichtquelle X, Y, Z etc. in der Objectebene abgebildet 
wurden; die Spitzen der Kegel sind die einzelnen in die Objectebene pro- 
jicirten Bildpunkte x, y, z etc. Die Apertur der einzelnen Lichtkegel x, 
y. z etc. ist verschieden je nach der Lage der Lichtpunkte X, Y, Z etc. 
zur optischen Achse des ganzen Beleuchtungssystems. Die ganze Apertur 
des Condensors besitzt der Lichtkegel, sagen wir x, dessen Achse die des 
ganzen stumpfen Kegels ist, dessen Spitze sich also in der Mitte des be¬ 
lichteten Objectfeldes befindet und dessen zugeordneter Lichtpunkt X in 
der Achse des Systems liegt. Die geringste Apertur besitzen die den nach 
allen Seiten am weitesten von der Achse entfernten Lichtpunkten der ab- 
gebildeten Lichtfläche, sagen wir Y und Z entsprechenden Kegel y und z; 
aber auch diese müssen eine mehr als halb so grosse Apertur besitzen, wie 
die volle Apertur des Condensors. In Wirklichkeit ist indessen der Theil 
einer unbegrenzt gedachten Lichtfläche, welche von einem Condensor von 
grosser Apertur abgebildet, d. h. für die Beleuchtung verwerthet werden 
kann, verhältnissmässig klein, die angulare Grösse der Entfernung YZ gering, 
und noch viel geringer ist das Bild dieser Grösse, die Entfernung yz in 
der Objectebene. Der Unterschied in der Ausdehnung der Scheitelfläche 
und der Basis des stumpfen Kegels ist sehr gross; demnach ist auch die 
thatsächliche Verschiedenheit in der Apertur der Lichtkegel x, y, z etc. 
sehr gering. Man kann also die Lichtkegel x, y, z etc. als nahezu gleich 
betrachten. Ein Objectivsystem von homogener Immersion vorausgesetzt, 
bleiben die mit ihrer Basis gegen das Objectiv gerichteten Lichtkegel, 
welche aus den in den Kegeln x, y, z etc. vereinigt gewesenen Strahlen, 
nachdem diese die Objectebene passirt haben, zusammengesetzt sind, einan¬ 
der und den Kegeln x, y, z etc. ebenfalls gleich, wenn sie durch den 
freien Theil der Objectebene gehen; man kann sie also auch mit 
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x, y, z etc. bezeichnen, oder besser mit — > — > — etc. Dagegen sind die 
x y z 
Lichtkegel, welche aus jenen Lichtstrahlen bestehen, die durch die Object¬ 
punkte gegangen sind, im Allgemeinen verschieden von den Lichtkegeln 
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x, y, z, sie können also mit -=r, z=r, 
etc. bezeichnet werden. In 
