572 
Objectes ausgeglichen werden. Dieses erreicht man durch die rich¬ 
tige Wahl des Einschlussmediums, nachdem man das Object zu diesem Ein¬ 
schluss gehörig vorbereitet hat. Der Brechungsindex des Einschlussmediums 
muss dem der am stärksten brechenden Bestandtheile des Objectes gleich 
sein; die weniger brechenden Bestandtheile erhalten dadurch die gleiche 
grössere Lichtbrechung, dass sie vom Einschlussmedium vollkommen durch¬ 
tränkt werden. Die Durchtränkung mit einem schwächer brechenden Ein¬ 
schlussmedium kann stärker brechende Bestandtheile nicht schwächer brechend 
machen, ausser infolge von chemischer Veränderung, Lösung oder Auslau¬ 
gung; aber ein gutes Einschlussmedium darf diese Wirkungen auf das Ob¬ 
ject nicht haben. Sind die schwächer brechenden Bestandtheile derart, dass 
sie sich mit dem Einschlussmedium nicht durchtränken lassen, so kann man 
ihnen und den stärker brechenden gegenüber nicht gleichzeitig diese Be¬ 
dingung des reinen Absorptionsbildes erfüllen. Für ihre Untersuchung be¬ 
sondere Präparate mit einem Einschlussmedium von entsprechendem klei¬ 
neren Brechungsindex zu machen, kann man jedoch meist unterlassen, wenn 
man die andere Bedingung, welche die Beleuchtung betrifft, 
umso vollkommener erfüllt. In idealer Weise ist sie dann erfüllt, 
wenn jeder Punkt der Objectebene das Centrum einer auf diese Ebene 
gelegten Strahlenhemisphäre, d. h. die Spitze eines Strahlenkegels 
von 180° Apertur ist, in welchem die Lichtstrahlen, die Radien 
der Hemisphäre, überall gleichmässig vertheilt sind und die 
gleiche Intensität besitzen. In Wirklichkeit können wir natürlich 
diese Apertur nicht erreichen, wir können ihr aber ziemlich nahe kommen. 
Und zwar auf zwei Wegen. Entweder durch Benützung von Lichtquellen 
von grosser angularer Ausdehnung oder von Condensoren von der grösst- 
möglichen numerischen Apertur. In beiden Fällen muss man durch Homo¬ 
genität der Medien, welche die Lichtstrahlen nach dem auf die Lichtquelle 
folgenden ersten Medium, der Luft, noch zu passiren haben, der totalen Re¬ 
flexion und dem daraus folgenden Verlust derjenigen Lichtstrahlen Vorbeugen, 
welche einen grösseren Winkel mit der optischen Achse bilden, als der Grenz¬ 
winkel des stärker brechende Mediums (des Glases z. B.) für das darauf 
folgende schwächer brechende Medium (z. B. Luft). Daraus folgt, dass man 
am besten Einschlussmedien vom Brechungsindex des Objectträgers und des 
Deckglases verwendet. Stärker brechende sind ebenso nachtheilig wie 
schwächer brechende. Oder wenn man ein Einschlussmedium von höherem 
Brechungsindex als der des Objectträgers benützt, so soll man ein ebenso stark 
brechendes Deckglas (Flintglas), eine ebensolche Immersionsflüssigkeit (Mono¬ 
bramnaphthalin), endlich aber auch ein Objectiv von grösserer numerischer 
Apertur als P40 benützen, sonst hat man für das reine Absorptionsbild nichts 
gewonnen. Mit anderen Worten, sind stärker als gewöhnliches Glas brechende 
Einschlussmedien für gewöhnlich von keinem praktischen Werth. 
Auf p. 438 haben wir dargethan, wie man Lichtquellen von grosser 
angularer Ausdehnung für das Mikroskop leicht erhalten kann. Die Me¬ 
thode, ein von directen Sonnenstrahlen beschienenes Blatt weissen Papiers 
auf den Fuss des Mikroskops zu legen und dieses als Lichtquelle zu be¬ 
nützen, giebt zwar schon sehr schöne Farbenbilder, aber man kann auf eine 
andere, ebenso einfache Weise Lichtkegel von viel grösserer Apertur be- 
