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würde. In der Regel stets vorhanden ist ein schmaler lichtloser Saum, welcher 
die Grenzlinien des Objectes aussen begleitet, und dadurch entsteht, dass je 
zwei Lichtstrahlen, von welchen der eine unmittelbar unter der Einstellungs¬ 
ebene von einem bestimmten Punkte der Grenzfläche reflectirt, also schon da¬ 
durch um eine halbe Wellenlänge verzögert wird, und der andere in un¬ 
mittelbarer Nähe an diesem Punkte nur vorübergeht, Zusammentreffen und 
sich gegenseitig vernichten. Das sind jene Konturlinien, welche umso dünner 
werden, je grösser die Apertur des Beleuchtungskegels, aber nur dann voll¬ 
kommen verschwinden, wenn beide Hauptbedingungen des reinen Absorp¬ 
tionsbildes erfüllt sind. Wenn sie möglichst dünn sind, beeinträchtigen diese 
die Wahrheit des Bildes noch am wenigsten, sie machen es für die meisten 
Beobachter sogar angenehmer. Allein in Fällen, wo es sich um die Beob¬ 
achtung von sehr zarten, schwach tingirten fädigen Elementen handelt, 
müssen auch diese beseitigt werden. 
Im übrigen sind die auf dem geschilderten Wege entstehenden Re- 
fractionsbilder sehr complicirt und, da eine und dieselbe Erscheinung 
auf sehr verschiedene Weise entstehen kann, sind sie sehr schwer 
richtig zu deuten, es ist schwer. die thatsächlich im Object begründeten 
Verhältnisse, welche sie in einem gegebenen Fall hervorrufen, sicher zu 
erkennen. Oft ist dies ganz unmöglich. Und da die meisten Beobachter 
das Gesehene doch irgendwie deuten wollen, so kommen sie zu Auffassungen, 
deren Unrichtigkeit später auf indirectem Wege oder durch die Beobachtung 
desselben Objectes in reinen Absorptionsbildern dargethan wird. 
Wären die Lichtrechnungsunterschiede im Präparat voll¬ 
kommener ausgleichbar, so könnten jene trügerischen Erscheinungen 
nicht einmal bei engen Beleuchtungskegeln auftreten, ausgenommen es be¬ 
fänden sich im Präparat undurchsichtige oder nur wenig durchsichtige Struc- 
turbestandtheile mit spiegelnden Grenzflächen. Infolge der Reflexion der 
Lichtstrahlen würden die wirklichen Grenzlinien von solchen Bestandtheilen 
durch breite, helle oder dunkle Säume verdeckt werden, und Spiegelbilder 
der Lichtquelle helle Stellen im Bilde verursachen, die schwer zu deuten 
wären. Schon die Zunahme der Apertur des Objectivsystems würde 
die Säume verwischen und die Helligkeit der lichten Stellen der des freien 
Gesichtsfeldes näher bringen; ganz würde sie aber diese falsche Vertheilung 
des Lichtes nicht beseitigen können. Gar keinen Einfluss würde die Zunahme 
der Apertur des Objectivsystems allein auf die Interferenzerscheinungen, 
auf die abwechselnd hellen und dunklen Ringe oder Streifen haben, welche 
sich ausserhalb und innerhalb der wirklichen Grenzlinien der betreffenden 
Bestandtheile ausbreiten. Durch Zunahme der Apertur des Beleuch¬ 
tungskegels werden auch diese immer verschwommener, bis sie ganz 
verschwinden. Sie verschwinden in diesem Fall auch dann, wenn die Aper¬ 
tur des Objectivs zu gering ist, um die sonstigen Reflexions- nnd Refrac- 
tionserscheinungen auszugleichen. Ist die Apertur sowohl des Condensors, 
als auch des Objectivs möglichst gross, so erscheinen kleine undurchsichtige, 
aber spiegelnde Gegenstände unter dem Mikroskop zwar nicht in allen op¬ 
tischen Durchschnitten so dunkel, wie es ihrer Undurchsichtigkeit ent¬ 
sprechen würde, aber auch in keinem heller, als höchstens mit der halben 
Intensität des freien Gesichtsfeldes. Diese Helligkeit ist nicht auf allen 
