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polarisirten Strahls in einer auf der Einfallsebene verticalen Ebene, parallel 
mit der Spiegelebene erfolgen. Die Schwingungen eines Lichtstrahls, 
welcher durch eine Turmalinplatte gegangen ist, müssen in einer mit der 
krystallographischen Hauptachse des Turmalins parallelen Ebene stattfinden. 
Man nennt die mit diesen Schwingungsebenen des polarisirten Lichtes 
parallelen Ebenen der betreifenden polarisirenden Vorrichtung schlechthin 
auch Schwingungsebene der Vorrichtung. Nach unserer Annahme 
bezüglich der Lage der Schwingungsebene des extraordinären Strahls im 
Kalkspathprisma ist der Hauptschnitt des NicOL’schen Prismas, da 
dieses nur den extraordinären Strahl durchlässt, seine Schwin¬ 
gungsebene; sie ist also parallel der kürzeren Diagonale der 
oberen Grenzfläche des Prismas. (Die kürzere Diagonale ist bei dem unter 
dem Mikroskop angebrachten Nicol diejenige, deren beide Endpunkte un¬ 
gleich hoch liegen.) Dagegen pflegt man als Polarisationsebene des 
Nicols die Ebene zu bezeichnen, welche parallel der Achse des Prismas 
und seiner längeren Diagonale geht, gleichviel in welcher Richtung 
der extraordinäre Strahl schwingen mag. 
Der Brechungsindex des ordinären Strahls im Kalkspath ist, in welcher 
Richtung sich auch der Lichtstrahl darin fortpflanzt, PG585 (für Natrium¬ 
licht oder die FRAUNHOFEß’sche Linie D). Der Brechungsindex des extra- 
ordinären Strahls wechselt je nach der Richtung des Strahls im Kalkspath 
zwischen 16585 und P4865. Also pflanzt sich hier im Allgemeinen, da die 
Fortpflanzungsgeschwindigkeit des Lichtes in einem Medium umgekehrt pro¬ 
portional dem Brechungsindex dieses Mediums ist, die Wellenbewegung des 
extraordinären Strahls rascher fort, als die des ordinären. Den grössten 
Brechungsindex zeigt der extraordinäre Strahl, wenn der einfallende Strahl 
mit der krystallographischsn Hauptachse des Kalkspaths parallel ist; in 
diesem Falle, in welchem sich beide Strahlen gleich rasch fortpflanzen, 
findet also keine doppelte Lichtbrechung statt; den kleinsten Brechungsindex 
zeigt der extraordinäre Strahl, so oft der eintretende Strahl senkrecht auf der 
Hauptachse steht. Auch der ausserordentliche Strahl bleibt in der Einfalls- 
ebeue nach dem SNELLius’schen Gesetze, wenn diese parallel der Hauptachse ist. 
Eine solche Abhängigkeit der Wellenbewegung von der Lage des ein¬ 
tretenden Strahls zu den Krystallaclisen (oder überhaupt zu den Achsen des 
Elasticitätsellipsoids des Lichtäthers, siehe gleich weiter unten) zeigt sich 
in allen einachsig doppeltbrechenden Körpern. Nur ist bald der maximale, 
bald der minimale Brechungsindex des ausserordentlichen Strahls gleich 
dem des ordentlichen. Krystalle, die das erstere Verhältniss zeigen, wie 
z. B. der Kalkspath, nennen wir optisch negative; solche, die das 
letztere Verhältniss zeigen, wie z. B. Quarz, nennen wir optisch positive. 
D. h. in positiven einachsigen Medien pflanzt sich die Wellen¬ 
bewegung des ordinären, in negativen die des extraordinären 
Strahls rascher fort, ausser wenn der einfallende Strahl die Richtung 
der krystallographischen Hauptachse besitzt, in welchem Fall kein Unter¬ 
schied vorhanden ist, sondern die Wellenbewegung entweder mit der maxi¬ 
malen oder mit der minimalen Schnelligkeit fortschreitet. 
Man pflegt auch organische, nicht krystallartige doppelt brechende 
Substanzen, wie die uns hauptsächlich interessirenden doppelt brechenden 
