VIII. Über die Biegungselastizität von Pflanzentheilen. 
175 
n, sondern 
'ibrovasal- 
i. 
nittelbarer 
^anz ande- 
nd rasches 
rvon Nah- 
r Nähe der 
nzen ohne 
j, sondern 
/erlauf der 
Sehr zahl- 
dem glei- 
zeichneten 
tt die Zone 
Epidermis 
uz allrnäh- 
iien Fällen 
■i gar keine 
Querschnitt 
von einer 
Lerhalb der 
erenchym- 
iten diinn- 
annten Ge¬ 
len. Diese 
ohlcylinder 
en, paren- 
lrer Innen- 
im Umfang 
ben um so 
um auch so 
.), wurden 
ife Organe, 
ließen und 
igaven und 
en sogar in 
u’phologische 
u'ter Gewebe 
der Regel ihre Steifheit vorwiegend der Epidermis, da hypodermale Faser¬ 
bündel den meisten von ihnen fehlen. 1 ) Daß die Blüthenschäfte von Coral- 
lorrhiza innata und die Achsen der sterilen Sprosse von Equisetum Tele- 
mateja, die durch ihren Standpunkt, und daß die unteren Theile der 
Internodien vieler Gramineen, die durch die Umhüllung mit steifen Schei¬ 
den gegen starke Biegungen geschützt sind, eine sehr weit nach außen 
gerückte Lagerung des Sklerenchyms haben, wird von Schwexdener (1. c. 
p. 106) erwähnt, aber in anderer Weise, als dieses hier geschehen ist, 
gedeutet. 
Schließlich sei hier noch darauf hingewiesen, daß, wo Collenchym und 
Sklerenchym in einem Organ zusammen Vorkommen, ihre gegenseitige 
Lagerung (Collenchym außen; Sklerenchym innen) unserer Auffassung 
durchaus entspricht. 
Gegenseitige Spannungen der Elemente gebogener Körper und deren Ein- 
flufs auf ihre Biegungselastizität. 
Bei Ableitung der Formel für die Steifheit eines geringen Biegungen 
unterworfenen spannungslosen isotropen geraden Körpers gingen wir von 
der Voraussetzung aus, daß die gegenseitige Lage seiner Elemente und 
deren Abstand von der neutralen Faser während der Biegung unverändert 
bleibe. 
Untersuchen wir jetzt zunächst die durch die gegenseitigen Spannun¬ 
gen der Elemente hervorgerufenen Änderungen der Querschniltsform. Wird 
ein krummer Streifen ausgedehnt, so muß er gerade werden, wenn nicht 
ein gegen seine konkave Seite wirkender Druck dies verhindert, und er 
Übt natürlich auf eine feste Unterlage, die ihn daran hindert, einen Druck 
aus, dessen Größe unter gegebenen Voraussetzungen berechnet werden 
kann. Es drückt also in dem Querschnitt eines gebogenen elastischen Kör¬ 
pers (Fig. 1p. 153) jedes auf der konvexen Seite der neutralen Schicht lie¬ 
gende Element nach inuen senkrecht gegen diese und ist selbst dem Drucke 
sämmtlicher weiter außen in derselben der Krümmungsebene parallelen 
Ebene gelegenen Elemente ausgesetzt. Am stärksten wirken diese Druck¬ 
kräfte auf einen in der neutralen Schicht liegenden Streifen 2 ), wo ihnen 
durch einen gleichen, aber entgegengesetzt gerichteten Druck das Gleich- 
1) De Bary, Vergl. Anat. p. 434. 
2) Den Druck gegen eine Flächeneinheit der neutralen Faserschicht, kann man fol¬ 
gendermaßen berechnen: Es sei x der Abstand eines Streifens von der neutralen Schicht, 
seine Dicke dx, der Krümmungsradius der elastischen Linie an dieser Stelle r, dem ent¬ 
sprechend die durch die Längenänderung des Streifens hervorgerufene spez. Spannung 
x E 
Nach einer bekannten Formel (cf. NXgeu, Stärkekürner p. 304) ist der einer tangen- 
