400 
XVI. Über die Biegungselastizilät von Pflanzentheilen. 
Und Elastizitätsmodul seiner Zellhäute. Bei Biegungen sind dagegen die in 
der Neutralen liegenden und die ihr nahen Gewebe fast völlig wirkungslos, 
4 u um so höherem Grade sind aber die peripherisch gelagerten gefährdet. 
Die Wurzeln sind durch ihre Lage im Boden keineswegs gegen Bie¬ 
gungen völlig geschützt. Wenn der Stamm einer Pllanze sich im Winde 
hin und her bewegt, werden besonders auf der Seile, nach der sich die 
Pflanze neigt, die oberen Theile ihrer Wurzeln nicht unbeträchtlich gebo¬ 
gen. Dem setzen sie nur einen geringen Widerstand entgegen, während 
die sich spannenden Wurzeln der gegenüberliegenden Seile die Pllanze 
halten. Gerade wegen des Zusammenwirkens aller Wurzeln bedürfen sie 
der Steifheit und Tragfähigkeit nicht und sind also bei größtmöglichster 
hiegungsfähigkeil am meisten gegen die durch Biegungen bedingten 
Spannungen geschützt. 
er Theile? 
ermindei't 
nders dir 
bei etwas 
ein, daß 
exist iren 
Aber die 
j alle sind 
ind in die 
der weite 
ind je be¬ 
ul er sonst 
hat, desto 
weglicheä 
l werden* 
rgriffeneU 
mter sein' 
iukel wil¬ 
der Ober- 
ser Druck 
i fast der 
dein , und 
Zuge aus- 
die durch 
"alle wer- 
, sie all® 
uerschnid 
Im Folgenden sollen einige Messungen über die Steifheit von Pllanzen- 
fheilen mitgetheilt werden. Mit diesem Namen bezeichnen wir ja die aus 
der Beschaffenheit eines Körpers hervorgehende Widerstandsfähigkeit des¬ 
selben gegen biegende Kräfte. So lange die Biegungen gering sind, kann 
sie als konstant betrachtet werden: die Krümmungsradien sind den Mo¬ 
menten der Kräfte umgekehrt proportional. Ist M das Moment einer biegenden 
kraft, r der Badius des Krümmungskreises der neutralen Axe, C eine Kon¬ 
stante, dann ist auch für nicht homogene, nicht isotrope und im ungeboge- 
Uen Zustande gespannte Körper, wie die Pllanzentheile es ja alle sind, so 
* a nge sie nur gerade sind und die Krümmung unbeträchtlich, zu setzen 
r = C : M. 
h>ie Gleichung entspricht der für die geraden, homogenen , isotropen und 
spannungslosen Körper abgeleiteten r = WE: M, und wir bezeichnen 
Unsere Konstante mit demselben Namen, mit dem wir die Konstante T17; 
benannt haben, als das Biegungsmoment. 
Die Bestimmungen des Biegungsmomentes führte ich immer direkt 
Utts, d. h. ich berechnete dasselbe aus ßiegungsversuchen, die ich mit den 
betreffenden Pflanzentheilen anstellle. ln vielen Fällen genügte es übrigens, 
das Verhällniß der Biegungsmomenle verschiedener Pllanzentheile zu 
kennen. 
Die Objekte wurden immer auf zwei Metallschneiden gelegt, und da ihre 
W eichheit eine merkliche Zusammendrückung voraussehen ließ, wurde zu- 
Uüchst auf die Schneide ein 1 cm langes Täfelchen von Spiegelglas von der 
breite der Schneide gelegt, auf dem ein rinnenförmig zusammengebogenes 
Stück dicken Eisenblechs mit Siegellack festgekittet war. Bei Untersuchung 
v °n parallelepipedisch gearbeiteten Holzstücken fehlte natürlich die Metall- 
r ‘Une auf den Spiegelglasstücken, ln Fig. 1 S. 414 sind dieselben nicht mitge- 
z eichnet. Da die beweglichen, auf einem starken Eisenstabe verschiebbaren 
Schneiden immer mit der Wasserwage genau horizontal gestellt wurden, 
