ОГ.Ъ ОСОБЕННОМЪ СОСТОЯНІИ ВЕЩЕСТВА. 
19 
видимъ прямолинейной части, то отсюда заключаемъ, что на изотермѣ, отвѣчающей крити¬ 
ческой температурѣ, вѣтви, представляющія ходъ измѣненія газообразнаго и жидкаго 
состояній, соединяются въ одной точкѣ — точкѣ перегиба изотермы, касательная въ кото¬ 
рой къ изотермѣ параллельна оси объемовъ. 
Изотермы же для температуръ выше критической, деформируясь, по мѣрѣ повышенія 
температуры, приближаются постепенно къ виду изотермъ для совершенныхъ газовъ. 
Опредѣленіе вида критической изотермы приводитъ къ точному понятію о критиче¬ 
скомъ состояніи , какъ состояніи, отвѣчающемъ точкѣ перегиба названной изотермы. 
Отсюда является возможность аналитически опредѣлитъ критическія постоянныя : 
сГ—критическую температуру, &—критическое давленіе и V —критическій объемъ, если 
только будетъ извѣстно характеристическое уравненіе 
? (р, ѵ, t) = О, 
« 
рѣшеиіемъ совокупности уравненій 2 ): 
ср {р, v,t) = О 
^ = о 
аѵ 
dv 2 
Критическая изотерма дѣлитъ плоскость чертежа на двѣ части: верхняя часть при¬ 
надлежитъ состоянію вещества въ видѣ газа, нижняя — другимъ состояніямъ жид¬ 
кости. 
Если мы соединимъ точки, отвѣчающія состоянію жидкости, находящейся подъ давле¬ 
ніемъ, равнымъ упругости насыщеннаго пара, то получимъ кривую, такъ называемую 
линію жидкости ; соединивши такимъ же образомъ точки, отвѣчающія состоянію насыщен¬ 
наго пара, получимъ кривую, такъ называемую линію пара ; 
Двѣ эти кривыя сомкнутся въ точкѣ перегиба критической изотермы, образуя одну 
сплошную кривую — пограничную кривую. 
Пограничная кривая раздѣлитъ часть плоскости, лежащую ниже критической изо¬ 
термы, на три части (фиг. 4): 
Съ одной стороны, область жидкости, находящейся подъ давленіемъ, большимъ упру- 
2) Такъ, напримѣръ, взявъ уравненіе Van der 
Waals, за характеристическое уравненіе 
находимъ: 
(Р+Т) (ѵ~Ъ) = ВТ, 
f < 7 — — 
I & 27 
{ 
I С/ 27 
\.Ѵ .=• зг> 
а 
Ж 
а 
Ж 
3 * 
